Teoretická elektroenergetika I.

| Kategorie: Kniha Učebnice  | Tento dokument chci!

Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...

Vydal: Alfa, vydavateľstvo technickej a ekonomickej litera­túry, n. p., 815 89 Bratislava, Hurbanovo nám. 3 Autor: Ladislav Reiss, Karel Malý, Zdeněk Pavlíček, František Němeček

Strana 374 z 416

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Potenciál tedy funkcí vektoru tj.1. Potenciál bodu tedy S (i~ fc UP= (12. Pro sledování elektrostatických poměrů lineárních vodičů proložíme spojnicí pólů bipolárních souřadnic dvě vzájemně kolmé roviny předpokládáme, v jedné nich leží potenciálový bod určený polohovými (rovinnými) vektory gP, gP, takže původní prostorové polohové vektory rP, rPlze vyjádřit rP= r'p= í;p (12. Lze ji pokládat elektrostatickou vzdálenost mezi vodičem jeho zrcadlovým obrazem, jsou-li souřadnicové póly (počátky) totožné elektrostatickými těžišti vodiče jeho zrcadlového obrazu. r'Ppromítnutá druhé souřadné roviny kolmé prvé. Otáčí-li vodič kolem libovolné osy procházející jeho elektrostatickým těžištěm, nemění elektrostatické poměry jeho povrchu.26) ř/ i®4 (12.12. ELEKTROSTATICKÉ POMĚRY OBECNÉ SOUSTAVĚ VODIČŮ 377 takže ekvipotenciální nulová plocha půlí uvedenou pólovou vzdálenost. Tyto plochy odpovídají příslušnému lineárnímu válcovému vodiči, jehož elektrostatickým stavem jsou vyvolány.33) I<?p.31) Obě podmínky lze splnit identicky pro P=j=0.29) kde složka polohového vektoru resp. U lineárních vodičů rozvodných soustav elektrostatické těžiště liší jen nepatrně od těžiště geometrického. 30) Předpokládejme, bod pohybuje prostoru tak, vektory qp, se nemění. Klademe-li podmínku, aby pohybující bod stále ležel téže ekvipotenciální ploše, pak musí í/p(|p) konst (12. Pro válcový vodič kruhového průřezu pak funkce nejjednodušší tvar, to í (1232> takže potenciál daného vodiče (12. Ue= U(§P). Ekvipotenciální plochy jsou tedy nutně válcové útvary, jejichž řídící osa kolmá souřadné rovině polohových vektorů gP, gP