Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
17) pre prúd (Kx—K2).14) mení na
1
výraz U2= rovnica (6.14) určený fázor napätia bude
U, 2
a vzťahom (6. týchto
£jy,
dvoch rovníc vypočítame komplexné integračné konštanty
K I2Z -
K 2Z.)
(6. Rovnicou (6.19)
a fázor prúdu
Rovnice (6.
Základné rovnice často používajú prípadoch, keď známe pomery na
konci vedenia, hodnoty U2,12a treba vypočítať hodnoty vzdialenosti od
konca vedenia.17) definovaný fázor prúdu začiatku vedenia
/, (AT2-#T ,)
Z posledných dvoch rovníc dvoch neznámych dostanem ÄT, K2, to
Ä, v)
ľ (6-18)
If2= v)
Dosadením integračných konštánt rovnice (6.21)
. Pritom jasné, pri dĺžke vedenia /kmbude Komplexné
integračné konštanty vypočítame okrajových nových hodnôt, j.19) (6.20) základné rovnice šírenia vín dlhom vedení alebo
inými slovami šírenia rozruchu napätia prúdu vedeniach.114 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
V prvom prípade platí:
a) sam otnom začiatku vedenia bude napätie vzdialenosť prúd na
začiatku vedenia /,.14) dostanem e
zá kladnú rovnicu pre napätie dlhého vedenia známych hodnôt a
známych param etrov fázor napätia ľubovoľnom mieste vzdialenom od
začiatku vedenia
UX= (17, f,Z erx (6., na
konci pri V2a I2bude vzdialenosť dôsledku čoho rovnica (6
