Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
Týmto označením bude potom prúd vzdialenosti začiatku vedenia
/ (6.
je vlnová pedancia, dôležitý odvodený komplexný param eter vedenia.
. dlhé) ako pre extrém dlhé vedenie (napr.
In tegračné určujem okrajových podm ienok vedenia.
Tieto ôžu zadať rôznym spôsobom. 000 km).10)
d ,+j<yC ,
d wL, Vi?,+j(tíL,
V rovnici vyskytuje vzťah
(K,er*—K2e~rx) (6.
Vzťah (6. ZÁKLADNÉ ROVNICE PRE SÚMERNÉ TROJFÁZOVÉ DLHÉ VEDENIE 113
r V(/?,+jft>L,)(G1+ žjp (6.
Vzťah pre prúd získame derivácie rovnice (6.14)
K, K,, komplexné integračné konštanty charakterom fázorov.15)
G, +jcoC, _
V +)coL, v
čo vodivosť vlny (vlnová adm itancia) jej recipročná hodnota.12) predstavuje lineárnu diferenciálnu rovnicu druhého rádu pre
napätie
0 0
a pre prúd
Všeobecný integrál diferenciálnej rovnice pre napätie je
U leyx+ K2e (6.4. Najčastejšie prípady dva, zadá
sa fázor napätia prúdu začiatku vedenia, tie isté veličiny na
konci vedenia, l.14) jej dosadením vzťahu
(6.6.13)
Rozbor tohto odvodeného param etra urobím neskôr.17)
Komplexný param eter vlnová impedancia závislá výlučne skladby
param etrov vedenia, nie závislá dĺžky teda rovnaká pre veľmi krátke
vedenie (napr
