Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
Tieto ôžu zadať rôznym spôsobom.12) predstavuje lineárnu diferenciálnu rovnicu druhého rádu pre
napätie
0 0
a pre prúd
Všeobecný integrál diferenciálnej rovnice pre napätie je
U leyx+ K2e (6.17)
Komplexný param eter vlnová impedancia závislá výlučne skladby
param etrov vedenia, nie závislá dĺžky teda rovnaká pre veľmi krátke
vedenie (napr.
.14) jej dosadením vzťahu
(6.13)
Rozbor tohto odvodeného param etra urobím neskôr. dlhé) ako pre extrém dlhé vedenie (napr.4.6.
Vzťah pre prúd získame derivácie rovnice (6.
je vlnová pedancia, dôležitý odvodený komplexný param eter vedenia.
Vzťah (6.14)
K, K,, komplexné integračné konštanty charakterom fázorov.
In tegračné určujem okrajových podm ienok vedenia.15)
G, +jcoC, _
V +)coL, v
čo vodivosť vlny (vlnová adm itancia) jej recipročná hodnota. 000 km). Najčastejšie prípady dva, zadá
sa fázor napätia prúdu začiatku vedenia, tie isté veličiny na
konci vedenia, l. ZÁKLADNÉ ROVNICE PRE SÚMERNÉ TROJFÁZOVÉ DLHÉ VEDENIE 113
r V(/?,+jft>L,)(G1+ žjp (6.
Týmto označením bude potom prúd vzdialenosti začiatku vedenia
/ (6.10)
d ,+j<yC ,
d wL, Vi?,+j(tíL,
V rovnici vyskytuje vzťah
(K,er*—K2e~rx) (6
