Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
In tegračné určujem okrajových podm ienok vedenia.4.10)
d ,+j<yC ,
d wL, Vi?,+j(tíL,
V rovnici vyskytuje vzťah
(K,er*—K2e~rx) (6.12) predstavuje lineárnu diferenciálnu rovnicu druhého rádu pre
napätie
0 0
a pre prúd
Všeobecný integrál diferenciálnej rovnice pre napätie je
U leyx+ K2e (6.13)
Rozbor tohto odvodeného param etra urobím neskôr. ZÁKLADNÉ ROVNICE PRE SÚMERNÉ TROJFÁZOVÉ DLHÉ VEDENIE 113
r V(/?,+jft>L,)(G1+ žjp (6.
je vlnová pedancia, dôležitý odvodený komplexný param eter vedenia.17)
Komplexný param eter vlnová impedancia závislá výlučne skladby
param etrov vedenia, nie závislá dĺžky teda rovnaká pre veľmi krátke
vedenie (napr.
.
Týmto označením bude potom prúd vzdialenosti začiatku vedenia
/ (6.14) jej dosadením vzťahu
(6.6.14)
K, K,, komplexné integračné konštanty charakterom fázorov. Najčastejšie prípady dva, zadá
sa fázor napätia prúdu začiatku vedenia, tie isté veličiny na
konci vedenia, l.15)
G, +jcoC, _
V +)coL, v
čo vodivosť vlny (vlnová adm itancia) jej recipročná hodnota. 000 km).
Vzťah pre prúd získame derivácie rovnice (6.
Tieto ôžu zadať rôznym spôsobom. dlhé) ako pre extrém dlhé vedenie (napr.
Vzťah (6
