Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
9)
Dosadením týchto vzťahov rovnice (6.112 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
Počiatočná poloha otáčajúceho fázora napätia označená uhlom (puotáčajú
ceho fázora prúdu cpt. Fázory napätia, respektíve prúdu, sú
U e'”“= príp.
Derivujm teraz rovnicu (6.7c)
Dosaďme tieto veličiny rovníc (6.12)
V tejto rovnici objavila nová veličina, komplexný param eter, ktorý charakteri
zuje šírenie vlny, fic šírenia vlny alebo onštanta šírenia
.10)
Ú pravou rovnice (6.6) použitím vzťahov parciálnych diferenciálov podľa dĺžky
a podlá času dostanem výraz pre enu prúdu elem ente vedenia
- 1+jíwC1) (6.8)
3i 3i
- (6.7b) tým dostanem e
u(x, t/V j“'}
(6.5) dostanem e
- Re{ e'"'j i?, e{/V eJ<“'} Re{V j(ol e'“'}
z čoho
- ja>L,)/ (6. e1"’1= (6.11)
V posledných rovniciach parciálne diferenciály, ktoré vyjadrujú zmeny
napätia prúdu závislosti dĺžky vedenia času, nahradili komplexnými
výrazmi, rešpektujúcim obe prem enné tým prevedené obyčajné diferenciálne
rovnice.10) ešte raz dosaďme deriváciu prúdu vzťah
(6.11); dostanem e
j r
~ )(oL )(oC1) Y1= Uy2 (6.7d)
i(x, e{/V e'"'}
Vytvorením parciálnej derivácie uvedených rovníc podľa dĺžky času, čiže podlá
priestorovej časovej prem ennej dostanem rovnice
3u 3m
(6.7a) (6
