Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 22 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
34) zjednodušit:
( )
4
2
d
tBStBt
π
==Φ (2.FEKT Vysokého ení technického Brn
( )
D
ti
tHtB
π
µµ (2.35) derivujeme podle asu napíšeme vztah pro nap indukované svorkách
cívky:
( )
dt
di
D
Nd
dt
td
Ntu
4
2
0µ
=
Φ
= (2.
Z rovnice (2.36)
Vidíme ekávaný výsledek, indukované nap obrazem asové derivace proudu.10-7
H/m).3.11), pak
bude velikost všech místech ezu tém stejná, protože vzdálenost všech chto míst
od vodi proudem tém shodná dostate nou esností rovna Pole jád cívky
pak tedy žeme považovat homogenní.
. 2.35)
Za B(t) dosadíme ješt podle (2.: Intenzita vodi proudem nep ímo rná vzdálenosti vodi e.35)
Rovnici (2.34)
Bude-li naše jádro cívky dostate tenké tj.
U vzduchové cívky ídkým rozložením závit totiž ažený tok vždy menší než
sou závit magnetického toku cívky Indukované nap cívky ímo
úm rné derivaci aženého toku podle asu.33)
kde permeabilita vakua .
Chceme-li tedy obdržet nap ový signál odpovídající proudu, musíme Rogowského
cívku adit integrátor. Magnetický tok jád cívky lze vypo ítat jako
plošný integrál indukce celou plochu kolmého ezu jádra S:
( )=Φ dStBt (2.33) dostáváme:
( )
4
2
0
d
D
ti
t µ=Φ (2.35).
Za chto okolností lze vztah (2. bude mít malý pom d/D Obr.36) vid citlivost Rogovského cívky lze tšit zvýšením závit
cívky tšením Ovšem neustále eba dodržovat malý pom d/D, aby platila
rovnice (2.2 Praktické informace použití
P výrob eba zajistit, aby závity byly cívce rozprost eny rovnom jinak ne
být výstupní nap cívky závislé poloze vodi proudem uvnit cívky.
2.
Pozn
