Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 22 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
U vzduchové cívky ídkým rozložením závit totiž ažený tok vždy menší než
sou závit magnetického toku cívky Indukované nap cívky ímo
úm rné derivaci aženého toku podle asu.FEKT Vysokého ení technického Brn
( )
D
ti
tHtB
π
µµ (2. 2.36) vid citlivost Rogovského cívky lze tšit zvýšením závit
cívky tšením Ovšem neustále eba dodržovat malý pom d/D, aby platila
rovnice (2.2 Praktické informace použití
P výrob eba zajistit, aby závity byly cívce rozprost eny rovnom jinak ne
být výstupní nap cívky závislé poloze vodi proudem uvnit cívky.36)
Vidíme ekávaný výsledek, indukované nap obrazem asové derivace proudu.35).35)
Rovnici (2.35) derivujeme podle asu napíšeme vztah pro nap indukované svorkách
cívky:
( )
dt
di
D
Nd
dt
td
Ntu
4
2
0µ
=
Φ
= (2. bude mít malý pom d/D Obr.
Za chto okolností lze vztah (2.: Intenzita vodi proudem nep ímo rná vzdálenosti vodi e.33)
kde permeabilita vakua .33) dostáváme:
( )
4
2
0
d
D
ti
t µ=Φ (2.
2.34)
Bude-li naše jádro cívky dostate tenké tj. Magnetický tok jád cívky lze vypo ítat jako
plošný integrál indukce celou plochu kolmého ezu jádra S:
( )=Φ dStBt (2.10-7
H/m).
Z rovnice (2.
Chceme-li tedy obdržet nap ový signál odpovídající proudu, musíme Rogowského
cívku adit integrátor.35)
Za B(t) dosadíme ješt podle (2.11), pak
bude velikost všech místech ezu tém stejná, protože vzdálenost všech chto míst
od vodi proudem tém shodná dostate nou esností rovna Pole jád cívky
pak tedy žeme považovat homogenní.
.34) zjednodušit:
( )
4
2
d
tBStBt
π
==Φ (2.
Pozn.3
