Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 21 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
31) tedy zjednoduší:
( DtHti π⋅= (2.3 Rogowského cívka
2.31)
Velikost tohoto integrálu tudíž nezávisí ani tvaru linie ani konkrétním umíst ní
vodi proudem vevnit linie. 2.3. Proudový charakter výstupního signálu je
výhodný hlediska velké odolnosti proti zarušení. Tím, toroid ohebný mechanicky „rozpojitelný“, lze jím snadno
dodate obepnout silový vodi eným proudem, aniž tento vodi musel
rozpojovat. Rovnice (2. Podstatné je, linie uzav ená vodi proudem obepíná. Potom jedná symetrický problém jist musí být
velikost intenzity magnetického pole vyvolaného proudem i(t) stejná podél celé této
kružnice, lze vytknout integrál (2.11 Rogowského cívka
Jádro cívky tvo uzav enou linii.32) vyjád íme velikost intenzity mag. 2.11. pole jelikož jádro cívky nemagnetické =
1), vypo teme velikost magnetické indukce jád cívky:
.ídicí leny elektrických pohonech 21
ale zvyšuje magnetiza proud transformátoru.
Pro výpo výhodné použít ten nejp ízniv jší ípad, kdy vodi proudem prochází
st edem linie tvar kružnice.
D d
i(t)
u(t)
S
Obr. Podle Ampérova zákona (1.
2.32)
Z (2.1 Princip ležité souvislosti
Rogowského cívka (pásek) podstat válcová cívka navinutá ohebném nevodivém a
nemagnetickém jád (plast).31) zbylý ivkový integrál edstavuje
obvod kružnice. Sto ením této ohebné cívky tvaru kružnice vznikne toroid
podle Obr. Maxwellovy rovnice)
k ivkový integrál intenzity magnetického pole podél celé uzav ené linie roven sou tu
proud obepnutých touto linií:
= Hdli (2
