Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Pro nevodivé kuličky 1012Q.
Pro vodivou kuličku, níž permitivita rovna nekonečnu, nutné předem nabíjecí činitel
limitovat
A= lim :
\ 2)2)
takže saturační náboj velikost
Qo 12kí:0E0R* (18-7)
Nabíjení dotykem svůj význam pouze vodivých kuliček, kde relaxační doba velmi
krátká. 914. Dielektrická kulová
částečka homogenním
elektrickém poli
která nesmírně krátká, takže platí ->oo. Velikost saturačního náboje získaného dotykem je
Qo 3keoEoR2 (18-8)
911
. cm) saturační náboj velikost
Qo :4too( £¡L EoR*
(18-6)Qo imo^EoR2
kde nabíjecí činitel.
Pro výpočet limitního náboje směrodatná hodnota statické permitivity. Částečka jakékoli látky, nedotýkající ostatních, schopná přijmout elektric
kém poli svému povrchu elektrický náboj vázat jej doby, kdy bude vnějšími silami
přinucena jej uvolnit.
V obou případech možné dosáhnout nabití jen elektrickém poli [305]. Vyplývá výrazu pro relaxační dobu
r 2íreoQ (18-5)
Obr. záporné) vytvoří saturační náboj Qo. Má-li kulová dielektrická částice poloměrem
R permitivitou vložena homogenního elektrického pole intenzitou Eo, vytvoří tato
částice polarizační kulový dipól, jak zobrazeno obr. Vyskytují-li tomto poli
volné elektrické náboje jednoho znaménka (monopolární náboje), poutají opačnému pólu
dielektrické kuličky (např. 914. takovém případě lze drobné hmotné částečky nabít dvojím způso
bem:
a) dotykem vodivou elektrodou,
d) dopadem volných prostorových nábojů. všech
dielektrik, která elektrostatice projevují jako vodiče 1012Q cm), nutné volit
za hodnotu statické permitivity nekonečno.tvarem
