Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Závislost energie rotačního pohybu molekuly rotačním
kvantovém čísle lze vyjádřit tvaru
Wr (3-42)
z čeho zřejmé, energie kvantována. Velikost odpovídá
Obr. STAVBA MOLEKUL
Molekula útvar, skládající jednoho nebo více atomů, které jsou sobě vázány
určitými silami.
Pro stanovení vibračního spektra molekul vyjděme obr.2. 20), jsou poměry molekul složitější to, jejich
energetické stavy závisí nejen stavu elektronů, ale vzhledem většímu počtu stupňů vol
nosti víceatomové molekuly kmitavém pohybu jednotlivých atomů kolem svých rovno
vážných poloch tom, molekula jako celek může otáčet. vzrůstající vzdáleností vazbová síla blíží nule B^konst- Molekula
bude vyzařovat elektromagnetické vibrační spektrum, bude-li přecházet energetického
stavu daného vibračním kvantovým číslem jiného stavu vibračním číslem n%.
Ve skutečnosti však vazbové síly nejsou kvazielastické zmenšující vzdáleností rychle
se zvětšují. Zatímco energetický stav izolovaného atomu byl dán pouze umístěním
orbitálních elektronů drahách (obr.7.3. Těmto pohybům příslušejí
určité hodnoty energie, které sčítají energií stavů elektronů. 21. 21. Přechází-li molekula jednoho kvantového stavu
do jiného, vyzařuje záření kmitočtu
f =
4 T*J'
(3-43)
Vzhledem tomu, kmitočet vyzařovaného záření lineární funkcí rotační spektrum
molekul tvořeno čarami stejně sebe vzdálenými, při čemž vzdálenost čar dána
A/
47r2J
h '
(3-44)
Na závěr podotkněme, rotační spektra pozorujeme pouze polárních molekul. Jestližejpro izolovaný atom
existuje nespojité rozdělení energie pro různé stavy orbitálních elektronů, lze očekávat, že
pro molekuly bude existovat rozporu běžnými představami zákony klasické fyziky
nespojité rozdělení energie příslušné různým kmitavým rotačním stavům molekuly. Průběh potenciální
energie dvouatomové
molekuly:
-----------kvazielastická síla,
------- skutečný průběh
vzdálenosti dvou atomů tvořících molekulu, při které potenciální energie minimální.
Zcela analogicky druhému Bohrovu postulátu lze pro molekulu psát
2-kJo) (3-41)
kde rotační kvantové číslo. Kmito-
73
