Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Rovnid (3-14) lze ohledem pohybovou rovnici (3-5) upravit tvar
d
+ co2u (3-15)
Řešením rovnice (3-15) dostaneme
m(í) Umsin (cof q>)
kde argument harmonické funkce (coí -f- <p) nazývá fáze. Okamžitou hodnotu rychlosti
a zrychlení harmonického pohybu určíme pomocí rovnic (3-1) (3-2) ohledem řešení
(3-15). Závislost energií
a okamžité výchylce
Závislost potenciální kinetické energie velikosti výchylky rovnovážné polohy zná
zorněna obr.
Energie kmitající mechanické soustavy obecně skládá potenciální kinetické
energie. Potenciální energii určíme její definice (3-11), jako
Wp Kudu cos2 (mt <p)
J 2
Analogicky, vycházíme-li definice kinetické energie, určíme
Wk \KUi sin2 <p)
Celková energie harmonického pohybu, souhlase zákonem zachování mechanické ener
gie, dána součtem potenciální kinetické energie, tedy
H7C= IFP l
Obr. tuhost,
u okamžitá hodnota výchylky. Při průchodu rovnovážnou polohou vždy kinetická energie
maximální, tedy WQ. dále
patrné, při určité výchylce Uet, kterou nazýváme efektivní výchylkou hodnota
ITP tedy
WB= 2
52
.3. Kmitavý pohyb
Koná-li hmotný bod nebo tuhé těleso harmonickýpohyb popřímce, hovoříme lineár
ním harmonickém oscilátoru. obr. Pohybová rovnice, popisující volné kmity bez tlumení, tvar
F —Ku (3-14)
kde co2m tzv. čase argument
hodnotu <p, udávající počáteční fázi nazývá sefázový úhel.2. krajních polohách pak lVk IVC
