Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
10-8 230,0 0,004
železo čisté 0,101 10-® 131,5 0,0066
ocel, litina 1,6 10-« 131,5 0,0066
stříbro 0,01622 10-« 258,0 0,0036
zlato 0,022 10-« 230,0 0,004
platina 0,107 10-« 235,1 0,00392
mosaz 0,075 10-« 0,0013 až
0,0019
manganin 0,46 10-« 980 0,001
konstantan 0,5 10-« 350 0,000 03
a jeho odpor tímto jevem zvětší.10-« 230,0 0,004
hlinik tvrdý 0,0358 .
Pro vodiče obdélníkového průřezu uložené drážkách elektrických strojů tento
jev číselně zpracován např. Lom vektoru proudové hustoty
na rozhraní vodičů různou vodivostí
Na rozhraní dvou prostředí různou elektrickou vodivostí kolmá složka proudové
hustoty nemění, kdežto tečná složka úměrná vodivosti
jn Jn2, :Jt2 (4-102)
Dochází lomu vektoru prostředí větší vodivostí směrem kolmice (obr. 33.Tab. Elektrické materiálové konstanty vodičů
Materiál
Měrný dopor
při teplotě °C
[Í2m]
Konstanta rovnici
t°C]
Teplotní součinitel
odporu
[K-i]
mžd čistá 0,0169 10-« 235,1 0,00392
měděný vodič 0,0178 10-« 236,4 0,0039
hliník žíhaný 0,0292 .
c) Proudové pole stejnosměrného proudu
Proudovou hustotu daném místě plochy která kolmá směr jeho toku, určuje
derivace tomto místě
J =
dí
cLS
(4-101)
Obr. 33)
tg <xi: (4-103)
102
. 12. [25]. Pro vodič kruhového průřezu poloměru nemagne-
tickém okolí toto zvětšení odporu přibližně dáno vztahem
R_
Ro
(4-100)
kde 1/q měrná vodivost vodiče
