Protože díra znamená nepřítomnost elektronu jistota pravděpodobnost elektronů =
pravděpodobnost prázdného stavu platí pro díry
f D,P{E,T) D„{E,T) =
1+ exp[- kT^
( 2. Odpověď nám dává kvantová
teorie tím, lze spočítat hustotu možných stavů závislosti energii g(E) Rozložení
elektronů děr bude tedy dáno součinem Fermi Dirakovy fúnkce fúnkce hustoty stavů. Bude-li bude
v obou případech ED,n Ed,p 1/2 Tyto funkce máme zobrazeny následujícím obrázku
Toto ovšem pouze pravděpodobné rozložení energií.
48
. Počet částic elektronů nebo děr bude
ještě záviset tom, kolik pro danou energii stavů možných.
4 ;)3/2
) tLc) pro elektrony vodivostním pásu
4 )3/2
g pro díry valenčním pásu
Pro čistý vlastní intrinsický polovodič máme toto rozložení dalším obrázku.5 )
V těchto vztazích značí tzv.1. Fermiho energii nebo Fermiho úroveň
