Bude-li bude
v obou případech ED,n Ed,p 1/2 Tyto funkce máme zobrazeny následujícím obrázku
Toto ovšem pouze pravděpodobné rozložení energií.
4 ;)3/2
) tLc) pro elektrony vodivostním pásu
4 )3/2
g pro díry valenčním pásu
Pro čistý vlastní intrinsický polovodič máme toto rozložení dalším obrázku.Protože díra znamená nepřítomnost elektronu jistota pravděpodobnost elektronů =
pravděpodobnost prázdného stavu platí pro díry
f D,P{E,T) D„{E,T) =
1+ exp[- kT^
( 2.
48
. Počet částic elektronů nebo děr bude
ještě záviset tom, kolik pro danou energii stavů možných. Fermiho energii nebo Fermiho úroveň.5 )
V těchto vztazích značí tzv.1. Odpověď nám dává kvantová
teorie tím, lze spočítat hustotu možných stavů závislosti energii g(E) Rozložení
elektronů děr bude tedy dáno součinem Fermi Dirakovy fúnkce fúnkce hustoty stavů
