Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 105 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
9)
Po uplynutí tdemag tok nulový. reálného tranzistoru velikost napěťového
impulsu vždy omezena průrazným napětím tranzistoru. Celý jev
se nazývá demagnetizací jádra.10)
. Tímto impulsem, přičteným napětí U1, je
napěťově namáhán zavírající tranzistor. zapnutí tranzistoru. Přitom celá energie 1/2 L1I2
µmax přemění křemíkovém
čipu teplo příčinou jeho neodvratné destrukce.8)
Po skončení demagnetizace (uplynutí tdemag) již magnetický tok nulový, jádro energeticky
neutrální, proto napětí u1, u2, skokem zanikají nulu. Nikdy totiž není tranzistor natolik pomalý, že
by omezujícím faktorem byla malá strmost −diC/dt zániku kolektorového proudu během vypínání. Celková energie magnetického pole
v okamžiku vypínání tranzistoru činí 1/2 L1I2
µmax.
Předpokládejme nejdříve, neexistuje demagnetizační vinutí N3.105
Během doby odebírána energie zdroje (složka IvýstN2/N1 primárního proudu) dodávána do
zátěže. Toto napětí však bude mít přesně definovanou velikost, kterou
„dovolí“ vinutí N3. obr. Pokles toku s
obrovskou (teoreticky nekonečnou) strmostí −dφ/dt způsobí vznik napěťového Diracova impulsu,
opačné polarity oproti stavu době t1, kdy tok narůstal.
Aby popsaná situace nenastala, zde demagnetizační vinutí N3. jádře ale existuje na
konci doby magnetický tok φµmax, odpovídající proudu Iµmax. Celá magnetizační energie 1/2 L1I2
µmax vinutím N3
odevzdána zpět zdroje.
3) Nyní vypneme tranzistor Proud i1(t) musí téměř skokem zaniknout. Děj pak bude vypadat takto:
Po vypnutí tranzistoru opravdu primárním vinutí objeví napětí U1
\
opačné polarity, než bylo U1
v sepnutém stavu, viz.1b). 9.
\
1
max1
U
N
tdemag
µφ
= (9.
Destrukční energetické účinky však zůstávají každém případě zcela ekvivalentní.
Proud i3(t) přímo úměrný klesajícímu toku φµ(t) takto:
( )
( )
3
3
3
L
tN
ti µφ
= (9. tomu třeba konečné doby tdemag, neboť U1
\
není nekonečné proto strmost poklesu dφ/dt
nemůže být nekonečně velká. Vzhledem obrácené orientaci
vinutí vůči bude mít záporný pól „na zemi“ kladný pól diodě D2.
Pro magnetický tok během procesu demagnetizace musí platit:
( )
( )
1
\
1
max
1
1
max
N
tU
N
dttu
t −=−=
∫
µµµ
φφφ (9. Pak při skokovém zániku
primárního magnetizačního proudu stejně prudce zanikl ním svázaný tok φµmax.7)
Tento stav, kdy −U1
\
a U1, trvá dobu, než tok φµ(t) klesne počáteční hodnoty φµmax na
nulu. Velikost U1
\
je této době konstantní proto klesá tok lineárně. Proud primárního vinutí tranzistorem násilně
přerušen. Toto napětí „chtělo“ být
opět teoreticky nekonečné, ale otevře pracuje součinnosti zdrojem jako napěťový
omezovač, omezující napětí velikost U1. Položíme-li tedy φµ(t) dle (9. Pak zřejmé, napětí indukované primárním vinutí musí být:
3
1
1
3
1
3
\
1
N
N
U
N
N
uU (9. tom totiž objeví také indukované napětí u3.9) rovný nule, lze odsud vyjádřit tdemag. neutrálním stavu soustava setrvává do
skončení doby t2, tj.
Během demagnetizace předává magnetizační energie jádra zpět zdroje pomocí proudu i3(t)
