|
Kategorie: Skripta |
Tento dokument chci!
V úvodní kapitole společně projdeme cestou objevů, nápadů i omylů, které umožnily vývoj prostředků pro bezdrátovou komunikaci až do jejich současné podoby. Dříve, než se vydáme na procházku historií, definujme si cíl, ke kterému chceme dojít. Komunikace je obecně charakterizována výměnou informací mezi dvěma (nebo více) uživateli.
Strana 109 z 170
«
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
»
Jak získat tento dokument?
Poznámky redaktora
108 Modern´ı bezdr´atov´a komunikace
9.11)
kde v´ykon ruˇsiv´eho optick´eho sign´alu. Pro fotony (intermedi´aln´ı ˇc´astice)
plat´ı Poissonovo rozdˇelen´ı [9.
9.13]
p(n) =
(¯n)n e(−¯n)
n!
, (9. rozd´ıl od
tepeln´eho ˇsumu, kter´y vznik´a obvodov´e ˇc´asti, ˇsum temn´eho proudu vznik´a samotn´em de-
tektoru.1 Kvantov´y ˇsum
Kvantov´y ˇsum v´yznamnou souˇc´ast´ı v´ystˇrelov´eho ˇsumu.5. V´ykon ˇsumu tmy PN2 [9.8)
kde p(n) pravdˇepodobnost detekce nez´avisl´ych foton˚u fotonov´em toku stˇredn´ım poˇctem
foton˚u ¯n.3 ˇSum pozad´ı
Tento ˇsum generov´an zdrojem optick´eho z´aˇren´ı, kter´y negeneruje uˇziteˇcn´y sign´al.5.
. opaˇcn´em pˇr´ıpadˇe bude omezena
obvodov´ym (tepeln´ym) ˇsumem.14]. ruˇsen´ı
dojde chv´ıli, kdy uˇziteˇcn´y optick´y sign´al bude ovlivnˇen sign´alem ruˇsiv´eho zdroje (jin´y
optick´y sign´al, sluneˇcn´ı z´aˇren´ı). Aby bylo moˇzn´e zame-
zit vzniku temn´eho proudu, potˇreba detektor chladit velmi n´ızkou teplotu. V´ykon fotonov´eho ˇsumu PN1 lze vyj´adˇrit vztahem
PN1 G2
PD
eη
¯hω
PPD (9.5.
Obecnˇe plat´ı, ˇze ˇcinnost fotodiody omezena v´ystˇrelov´ym ˇsumem PN
PN PN1 PN2 PN3, (9.15] m´a n´asleduj´ıc´ı hodnotu
PN2 G2
PD (9. D˚uvodem vysok´y vnitˇrn´ı
zisk GPD, kter´y bˇeˇznˇe dosahuje hodnotu ˇr´adovˇe 102 103, pˇr´ıpadˇe Geigerova reˇzimu aˇz
106 [9.2 ˇSum temn´eho proudu
V pˇr´ıpadˇe, ˇze fotodioda nepˇrij´ım´a ˇz´adn´y optick´y sign´al pˇresto v´ystupu detekov´an urˇcit´y
fotoproud, hovoˇr´ıme temn´em proudu nebo proudu tmy (dark current). ide´aln´ım pˇr´ıpadˇe (vysok´y GPD, n´ızk´a teplota, bez z´aˇren´ı
pozad´ı) fotodioda omezena fotonov´ym ˇsumem.
Jak zˇrejm´e pˇredchoz´ıho vztahu, kvantov´y ˇsum bude velmi v´yrazn´ym parametrem op-
tick´ych syst´em˚u, kter´ych pouˇz´ıvaj´ı lavinov´e fotodiody (APD). ˇSum pozad´ı lze vyj´adˇrit vztahem [9. T´ım, ˇze fotony dopadaj´ı
n´ahodnˇe aktivn´ı plochu fotodetektoru, doch´az´ı generaci tohoto ˇsumu nelze jej uˇz prin-
cipu eliminovat.16]
PN3 G2
PD
eη
¯hω
PB (9.12)
pracuje-li fotodioda vysok´ym koeficientem zes´ıleni GPD. Tento temn´y
proud pˇr´ıˇcinou ˇsumu, kter´y oznaˇcujeme jako ˇsum temn´eho proudu.
9.9)
kde element´arn´ı elektrick´y n´aboj, GPD pˇredstavuje zisk fotodetektoru, kvantov´a
´uˇcinnost, redukovan´a Planckova konstanta, PPD optick´y v´ykon dopadaj´ıc´ı aktivn´ı
plochu fotodetektoru, pˇrestavuje ´uhlovou rychlost optick´eho z´aˇren´ı, ˇs´ıˇrka p´asma pro-
pustnosti fotodiody 1/(2Bm)) pˇredstavuje odpor fotodiody.
Fotonov´y (kvantov´y) ˇsum tedy d´an kvantovou povahou svˇetla.10)
Hodnoty temn´eho proudu pohybuj´ı ˇr´adu jednotek nA
