|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
praxi nabývá
parametr |γ12 (τ)| pro jednomodové plynové lasery hodnoty blízké jedné [6]. Tebto stav dobře viditelný stopy laseru stínítku, která osvětlena
na povrchu nerovnoměrně (intenzita osvětlení stínítka mění bod bodu), protože dochází interferencím
jednotlivých koherentních paprsků[6]. 3. Koherentní vlastnosti laseru
Záření vystupující laseru částečně časově prostorově koherentní, zachovává směru šíření po
určitou dobu konstantní fázový rozdíl.6)
Koherence laserového záření závislá jeho vidové struktuře, protože při větším počtu modů dojde ke
zvětšení spektrální šířky svazku.
3.4. 3.1 jsou uvedeny koherentní délky pro některé lasery.1: Koherentní délka vzhledem typu laseru. Tato veličina komplexní, její modul leží intervalu hodnot <0; 1>.8: Prostorová koherence poloměr koherence) [5].
Koherence laserového svazku bývá vyjádřena pomocí funkce vzájemné koherence γ12(τ) (pro dva
svazky různých zdrojů).3.
. Tab.25
Obr.
Laser
Typická koherentní
délka [m]
He‐‐‐‐Ne
jednofrekvenční
1km 65km
He‐‐‐‐Ne
vícevidový
0,1 0,2
Ar vícevidový 10-2
Nd:YAG 10‐2
Nd:sklo 10‐4
GaAs 10‐3
rubín: pro celý
puls
2· 10‐2
rubín: pro
jednotlivé
špičky uvnitř
pulsu
30
Tab.
Je-li svazek rozdělen dva různou optickou dráhou, kde rozdíl těchto drah bude oba svazky
budou poté interferovat, zavádí veličina γ11(τ):
( )
c
l∆
=τγ11 (3. Pro plně
koherentní záření nabývá |γ12 (τ)| Pro případ, |γ12 (τ)| záření úplně nekoherentní. 3
