Modelování vícekanálového optického bezkabelového spoje

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Michal Pavlů

Strana 23 z 72

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Základní mod TEM0,0, který nazývá gaussovský, protože intenzita pole měřená kolmo optické ose, gaussovský průběh.5) Obr. ( )ϕω +− ⋅= kztj m eAtzA (3. Na zrcadlech rezonátoru vytvářejí tyto svazky určité rozložení intenzity elektrického pole, které pro vybrané svazky (mody) znázorněno Obr. Počet uzlů radiálním směru roven počet uzlů azimutálním směru ϕ je roven 2l. Podobně jako modový index roven počtu uzlů stojaté vlny rezonátoru podél osy jsou modové indexy rovny počtu uzlů podél což patrné obr.5: Plošné rozložení intenzity elektrického pole zrcadlech pravoúhlou kruhovou symetrií (šipky reprezentují vektor intenzity elektrického pole). Koherence Šíří-li rovinná, monochromatická optická vlna homogenním, bezztrátovém prostředí, celém prostoru přesně definováno rozložení intenzity fáze optického pole.6)[4].) Obr. Modový index vztahující ose není uváděn.6: Princip koherence [5]. 3. 3.4.5. Pro objasnění pojmu koherence využito právě takové vlny, šířící směru osy (3. případě kruhových zrcadel používá válcová soustava souřadnic 0rϕz. 6.6) amplitudami Am1 Am2, shodným kmitočtem a rozdílnými fázemi (∆φ φ1), bude výsledná amplituda vlivem interference těchto dvou vln dána: 2 221 2 1 2 cos2 AAAAA +∆⋅⋅⋅+= (3. 3. 3. . 3.4) Pokud máme dvě takové vlny (Obr.5.23 V případě kruhových zrcadel pole rezonátoru charakter Laguerrových-Gaussových svazků