|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
4. 3. (3. Dělí podélné, příčné horizontální příčné vertikální.
Při konstrukci otevřeného optického rezonátoru musí být splněna nerovnost: λ. Požadavkům buzení plně
vyhoví tak, krychle odstraní čtyři „boční“ stěny ponechají dvě protilehlé rovnoběžné stěny, jejichž
vzdálenost označí Tímto způsobem vznikne uspořádání, kterému říká otevřený optický rezonátor.2)
Pro vlnový vektor přiřazený libovolné vlně rezonátoru, platí:
zyx kkkk ++= (3. Proto dochází principiální odlišnosti optických mikrovlnných rezonátorů.3. Vlivem destruktivní nedestruktivní
interference vln, které odrážejí stěn, ustálí elektromagnetické pole tzv. módů (vidů).
Obr.
.
Protilehlé stěny rezonátoru jsou zrcadla zabezpečující několikanásobný průchod vlny aktivní látkou (kladná
zpětná vazba). Příčné módy vymezují vyzařovací charakteristiku laseru profil emitovaného svazku. 3. Podélné módy tvoří základní vlnové
spektrum laseru.22
• Počet energetických hladin: více
• Režim práce: pulzní, kontinuální
3.4: Funkce tvaru rezonanční čáry optického rezonátoru Fabryova-Perotova typ [17].3)
Energetické pole dutině rezonátoru charakter stojatého vlnění.
Velmi důležité uvědomit si, rozměry optického rezonátoru mnohonásobně převyšují vlnovou délku
optického záření. Vznik popis modů
V případě laserů součástí rezonátoru aktivní látka, kterou nutné budit.
Spektrální vlastnosti rezonátoru možné objasnit teorií Fabryova-Perotova interferometru.1)
a frekvence modů daná výrazem
2
1
222
,,
2222
+
+
=
a
q
a
n
a
mc
v qnm (3. vyvedení optického výkonu rezonátoru volí jedno zrcadlo částečně propustné (nejčastěji
polopropustné).
Rozložení pole takovém rezonátoru nyní dáno výrazem:
= −
a
z
m
a
y
m
a
x
meEE tj
2
sin
2
sin
2
cos0
πππω
. Módy mohou být
tvořeny pouze zářením takovými vlnovými délkami, rozměry rezonátoru lze vyjádřit jako celistvý násobek
jejich poloviny. Zatímco
podélné mody jsou frekvenčně dobře rozlišitelné, příčné mody mohou splývat tím více, čím větší budou
ztráty rezonátoru.
Funkce tvaru rezonanční čáry gf(ν) optického rezonátoru pro podélné mody uvedena Obr.
K označení jednotlivých modů použijí počáteční písmena TEM (transverse electromagnetic) přidáním
indexů nebo TEMm,n,q; TEMp,l,q. Zrcadla
rezonátoru mohou být kruhová poloměru nebo čtvercová stranou 2a. Kromě rovinných zrcadel možné
použít zrcadla konečnými poloměry křivosti R1, R2
