|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Dobře známý dielektrický vlnovod se zemní deskou dosahuje v oblasti milimetrových vlnzajímavých výsledků. Oproti běžným typům vedení a vlnovodů se vyznačuje především svýmnízkým průchozím útlumem pro kmitočty blížící se 100 GHz. Tato práce se detailně zabývájeho vlastnostmi a především typem úpravy vysokopermitivitního substrátu pro dosaženíimplementace vlnovodu do dielektrické desky (SIIG). Práce dále obsahuje i návrhy pro různézpůsoby přechodu z běžně používaných vedení a vlnovodů. Za pomoci simulace, využívajícímetodu konečných prvků, je dosaženo hodnoty útlumu pod hranici 2 dB, která odpovídá délcevlnovodu 2 cm a obsahuje mimo samotného vlnovodu i dvojici přechodů. V neposlední řaděje v této práci navržen také způsob výroby a uplatnění SIIG vlnovodu v praxi.
5. Pro detailnější porovnání rozdílů
ů ěhu, konkrétně pásmo jednovidovosti, které výsledk
ínat kritickým kmitočtem dominantního vidu (77,7 GHz) kon
druhého vidu, který vlnovodem šíří (97,0 GHz).
5. Hlavní složkou reálných ztrát dielektriku jsou ztráty vlivem p
energie pole energii tepelnou. 5. 5. Výsledné ztráty dielektriku korundové kermaiky tedy budou
0. Toto
ovšem neplatí pro přechod koplanární (modrý). Každý výrobce pro svůj materiál ztráty dielektriku
ěření těchto ztrát probíhá frekvencích nižších, než pro které je
edstavený vlnovod navržený (běžně 100 MHz GHz). Jak obrázků
ztrátových materiálů nevykazuje velký rozdíl oproti pr
tvrzení ovšem neplatí pro př
ideálního ztrátového modelu místy více než dB.5 obr. Jako adekvátní navýšení jeví trojnásobek p
změřené frekvenci GHz.4: Srovnání ztrát způsobených vyza
přechod. Výsledné ztráty dielektriku korundové kermaiky tedy budou
0. Toto
řechodu dosahuje rozdílu
ídavným útlumem třeba ve
. Pro srovnání
jsou stejných grafech vloženy čárkovaně výsledky předešlých simulací
. Hlavní složkou
energie pole energii t
definuje, avšak většina měření t
představený vlnovod navržený (b
navýšit. Tento přechodu dosa
ideálního ztrátového modelu místy více než dB.006 tenké teflonové vrstvy 0. Stejně jako p
řechod barvu modrou, mikropáskový poté červenou. Výsledný průběh prů
initele odrazu vstupu lze prohlédnout obr.
36
pro CPW mikropáskový
edstaveny výsledky pro modely, které obsahují bezeztrátové
ováním struktury vlnovodu jeho
ři reálném použití jsou
ztrát dielektriku jsou ztráty vlivem přeměny
ztráty dielektriku
chto ztrát probíhá frekvencích nižších, než pro které je
řípad bude třeba ztráty
tinásobek původní hodnoty,
ené frekvenci GHz.5 obr. Pro tento případ bude t
ko adekvátní navýšení jeví trojnásobek pětinásobek pů
ené frekvenci GHz. tímto p
výrobě počítat, protože jej nelze praxi ú
ůsobených vyzařováním energie pro CPW mikropáskový
5.3 Ztráty reálných materiál
Doposud byly práci představeny výsledky pro modely, které obsahují bezeztrátové
materiály. 5.
obrázku koplanární přechod barvu modrou, mikropáskový poté
jsou stejných grafech vloženy
materiály.6.006 tenké teflonové vrstvy 0. Pro srovnání
edešlých simulací pro ideální
červený) použitím
hu ideálními materiály. 5.00045.00045
zaměřit jen část průběhu, konkrétn
analýzy mělo začínat kritickým kmito
druhého vidu, který vlnovodem ší
činitele odrazu vstupu lze prohlédnout obr. Výsledné ztráty dielektriku korundové kermaiky tedy budou
jší porovnání rozdílů bude vhodné se
pásmo jednovidovosti, které výsledků modální
) končit frekvencí
ů průchozího útlumu a
Stejně jako předchozím
červenou. tímto přídavným útlumem t
ítat, protože jej nelze praxi účině kompenzovat.Obr.6. Jak obrázků zřejmé, tak mikropáskový přechod (červený) použitím
ů nevykazuje velký rozdíl oproti průběhu ideálními materiály. důvodu výpočtu ztrát
přechodu použití takovéhoto charakteru materiálu pot
výsledné ztráty vyšší.3 Ztráty reálných materiálů
Doposud byly práci představeny výsledky pro modely, které obsahují bezeztrátové
čtu ztrát způsobené vyzařováním struktury vlnovodu jeho
echodu použití takovéhoto charakteru materiálu potřeba, avšak při reálném použití jsou
vyšší
