Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.
Gradient skalární funkce (x, její derivací vyjadřuje přírůstek skalární funkce
v daném směru ;
16. Plocha rovnoběžníka daného vektory b;
11. Elektrická vodivost odpor I/U (S);
21. Objem pravidelného šestistěnu vymezeného vektory c;
12. Tok magnetické indukce plochou ,
S
dΦ ⋅∫B uzavřenou plochou 0
S
d⋅ (Wb);
25. Divergence vektorové funkce A(x, představuje objemovou hustotu toku vektoru
v daném bodě, rotace vektoru daném směru představuje plošnou hustotu cirkulace
vektoru daném bodě;
17. Vektorový součin vektorů vektor který kolmý rovině vektorů vektory a,
b, tvoří pravotočivý systém;
7. Vektory jsou rovnoběžné (jsou sebe kolmé);
10.Modelování elektromagnetických polí 69
8 Výsledky testů
8. 2ax lnx ;
14. Tok elektrické indukce plochou ,
S
dΨ ⋅∫D uzavřenou plochou
S
Q (C);
23. 2
(W)zP. Kapacita kondenzátoru (dvě elektrody nábojem -Q) určena množstvím náboje,
který zvýší potenciál elektrod Q/U (F);
22. Síla působící náboj elektrostatickém poli intenzity daná vztahem (N);
26. Funkce nezávisí proměnné t;
15. 6;
4. Plocha pod křivkou danou funkcí (x, omezená intervalem <a, b>;
18. Derivace dy/dx směrnicí tečny křivce f(x) daném bodě (x0, f(x0)), parciální
derivace ∂g/∂x směrnicí tečny křivce f(x, z,…) daném směru x;
13. Vektory jsou rovnoběžné;
8. Vektory jsou sebe kolmé;
9. 10. Elektrický odpor U/I (Ω), magnetický odpor Um/Φ (H-1
);
20. Síla působící vodič délky protékaný proudem směru jednotkového vektoru je
daná vztahem (N);
27. Síla působící rovnoběžné přímé vodiče umístěné vzdálenosti protékané proudy
I1, daná Ampérovým zákonem síly 2
12 2
4
RI I
R
µ
π
× ×
=
u
F ;
28. 6;
6. ⎪x⎪, √(x2
+ y2
), √(x2
+ y2
+ z2
);
5. Vlastní indukčnost daného uspořádání vodičů proudem určena magnetickým
tokem, který váže plochou vytvořenou tímto uspořádáním, Φ/I;
19. Skalár definován velikostí, vektor definován velikostí směrem;
2. Tok proudové hustoty plochou ,
S
dΙ ⋅∫J uzavřenou plochou 0
S
d⋅ (A);
24.39;
3.1 Vstupní test
1
