Měření komplexní permitivity materiálu v mikrovlnném pásmu

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

V této práci jsou popsány vybrané metody měření komplexní permitivity v mikrovlnném pásmu, jejich vlastnosti, výhody i nevýhody. Jsou zde diskutovány důvody jejich možného využití prokonstrukci měřícího pracoviště. Práce dále obsahuje popis zvolené metody využívající dutinový rezonátor, která je vybrána jako metoda nejvhodnější pro realizaci praktického měření. Práce obsahuje popis navrženého měřícího systému, který je simulován v programu HFSSAnsoft. Dále jsou v práci uvedeny výsledky simulací a výpočtů komplexní permitivity a ztrátového činitele. V závěru práce je uveden popis realizovaného pracoviště včetně výsledků měření provedených s vyrobeným rezonátorem.

Strana 27 z 65

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Rozměry dutiny jsou počítány rezonančních kmitočtů vidů dutině bez PTFE kroužků. Těchto vztahů využívá algoritmus použitý výpočtu složek komplexní permitivity uvedený příloze [1]. Vztahy pro výpočet komplexní permitivity tan jsou převzaty článku [11] [10]. vodivost materiálu použitého na výrobu dutiny relativní vodivost, která dána vztahem: σr= 4πf1 Quc 2 ( p´nm 2 +2π 2 ( D 2H ) 3 ) 2 σ0 μ0c 2 ( p´nm 2 +( πD 2H ) 2 ) 3 (41) Quc činitel jakosti prázdné dutiny vztažený hodnotě S21 rezonančním kmitočtu. Vstupními parametry výpočtu jsou také rozměry dutiny, její výška průměr. Přesnou výšku průměr dutiny zjistíme výpočtem podle následujících vztahů: D= cp´nm π 3 4f 1 2 − 2 2 (42) H = c 2 3 4f1 2 − 2 2 (43) kde rezonanční kmitočet vidu TE011 rezonanční kmitočet vidu TE012.3.2 e = ε0 2 ∫0 R ∫0 2π ∫0 t/2 ∣Eθ2∣ 2 rd rθ W 2 e = π 4 ε0 μ0 2 ω 2 j´01 2 J0 2 ( p´nm)M (1− sin2Y 2Y )( cos 2 X sin 2 Y ) , (35) Pcy1= Rs 2 ∫0 2π ∫0 t/2 ∣H z1(r=R) 2 ∣Rdθdz= π 4 Rs J0 2 ( ´01)tRkr 4 (1+ sin2X 2X ) (36) Pcy2= Rs 2 ∫0 2π ∫t/2 t/2+M ∣H (r=R) 2 ∣Rdθdz Pcy2= π 2 Rs J0 2 ( p´nm) MRkr 4 (1− sin2Y 2Y )( cos 2 X sin 2 Y ) , (37) Pend=∫0 R ∫0 2π ∣Hr2( z=t /2+M )∣rdθdz Pend= Rs 2 Rs j´01 2 J0 2 ( p´nm)( Y M ) 2 cos 2 X sin 2 X , (38) kde povrchový vysokofrekvenční odpor vnitřního pláště dutiny: Rs= √πf μ σ [1/S (39) kde σ=σ0∗σr S/m] (40) μ jsou permeabilita vodivost materiálu dutiny. Oba tyto rezonanční kmitočty patří prázdné dutině bez vložených teflonovýh kroužků. je průměr dutiny výška dutiny. Více teflonových kroužcích kapitole 3. Protože tyto kroužky způsobují posuny rezonančních kmitočtů.2. 24

---

---