|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
V této práci jsou popsány vybrané metody měření komplexní permitivity v mikrovlnném pásmu, jejich vlastnosti, výhody i nevýhody. Jsou zde diskutovány důvody jejich možného využití prokonstrukci měřícího pracoviště. Práce dále obsahuje popis zvolené metody využívající dutinový rezonátor, která je vybrána jako metoda nejvhodnější pro realizaci praktického měření. Práce obsahuje popis navrženého měřícího systému, který je simulován v programu HFSSAnsoft. Dále jsou v práci uvedeny výsledky simulací a výpočtů komplexní permitivity a ztrátového činitele. V závěru práce je uveden popis realizovaného pracoviště včetně výsledků měření provedených s vyrobeným rezonátorem.
tan δa=
A
Qu
−Rs∗B (30)
Ztrátový činitel uvažující ohybu elektromagnetického pole mezeře mezi polovinami dutiny
je upraven korekcí dle vztahu (31).tan =
t
2M
∗(Y cot (25)
Y ∗√(k0
2
−kr
2
) (26)
kde k0=
2πf 0
c
, (27)
a kr=
p´nm
R
. dána vztahem (30).
Tan aproximovaná hodnota ztrátového činitele bez uvažování ohybu
elektromagnetického pole mezeře mezi polovinami dutiny.
Konstanty jsou vypočítány dle následujících vztahů (32) (33):
A=1+
W 2
e
W1
e (32)
B=
Pcy1+Pcy2+Pend
ωRs 1
e (33)
Kde 1
e
a 2
e
jsou energie elektrických polí obsažené regionu rezonanční dutiny
dle obr. Pcy1 Pcy2 Pend jsou ztráty vodivých stěnách regionu koncových
stěnách dutiny.
Korekce vypočtena podle vztahů:
ε ´=ε´a(1−
Δε´
ε´a
) (29)
Korekční člen odečten diagramů uvedených [11] str.
tan δa=
A
Qu
∗(1+
ΔA
A
)−Rs∗(1+
ΔB
B
) (31)
Korekční členy jsou odečteny diagramů uvedených [11] str. 752. 13. 752. (a) (b). (28)
Vztah (25) řešen iterací.
W 1
e
, 2
e
, Pcy1, Pcy2, Pend dáno:
W 1
e
=
ε0 ε´a
2
∫0
R
∫0
2π
∫0
t/2
∣Eθ1∣
2
rd rθ=
π
8
ε0 ε´a μ0
2
ω
2
j ´01
2
J 0
2
( p´nm)t(1+
sin2X
2X
) ,(34)
23
