V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
1 vlevo nahoře). výstupu koincidenčního obvodu objeví impuls pouze tehdy, jestliže
se současně vyskytnou impulzy obou jeho vstupech. tomto případě umístíme měřený vzorek (hledané) aktivitě
A mezi dva detektory, opatřené nezávislými vyhodnocovacími obvody (detekčními "kanály")
a koincidenčním obvodem. počet jader které přemění jednotku času)
můžeme přímočaře změřit pomocí četnosti částic (kvant záření), které daný vzorek emituje. Tyto korekční faktory
je nutno pro každý konkrétní způsob určit nezávislým měřením. Zde můžeme použít metody současné koincidenční detekce těchto dvou kvant
záření emitovaných radionuklidem. více kvant
současně). Elegantní možnost stanovení absolutní detekční účinnosti (tj.1).
Vlevo: Koincidenční detekce záření dvěma oddělenými detektory Vpravo: Koincidenční analýza měření
dvojic kvant záření γ.M...2.
Celkový korekční faktor sobě zahrnuje všechny faktory ovlivňující detekci záření daného vzorku;
je součinem několika dílčích koeficientů: fg.8.. mrtvé době detektoru. Detektor Dγ, citlivý pouze
k záření gama, bude měřit četnost impulsů nγ=A. fa. Koincidenční měření absolutní aktivity detekční účinnosti.htm (47 54) [15..10. nebo proporcionálního detektoru, nebo jsou radioaktivní atomy rovnoměrně rozptýleny v
plynové náplni, radioaktivní preparát rozpuštěn kapalném scintilátoru..Fβ.8..
Absolutní koincidenční metody
V určitých speciálních případech možno náročné obtížné stanovení výše uvedených
korekčních faktorů obejít.. korekční faktor detekční účinnosti, který závisí druhu
a velikosti detektoru, druhu energii detekovaného záření, příp.
Absolutní počítání emitovaných částic
Aktivitu určitého radioaktivního zářiče (tj. je
korekční faktor absorbce záření, který součinem faktorů samoabsorbce vzorku, absorbce záření
v okénku detektoru příp.
Metoda b-g koincidencí
Tato metoda vhodná tam, kde radionuklid emituje záření beta doprovázené fotony gama
(rozpadové schéma levé části obr.. trubice, scintilační polovodičové detektory,
proporcionální detektory.
. absorbce záření prostředí mezi zdrojem detektorem. Geometrie měření je
zde téměř úplně 4π, pouze okrajích stěnách detekčního objemu dochází snížení detekční účinnosti. Zde 4π/ω geometrický faktor daný
poměrem mezi plným prostorovým úhlem (do něhož probíhá izotropní vyzařování každého zdroje)
a skutečným úhlem kterém kvanta emitovaná zářiče dopadají citlivého prostoru
detektoru (obr.2.obrázek.1.2008 12:15:07]
..M... Detektor citlivý pouze záření beta bude měřit četnost impulsů
nβ=A.
Obr.Fγ.. Měřený vzorek uložen buď dovnitř ionizační komory -
G. těchto třech vztahů můžeme úpravou vyloučit neznámé
http://astronuklfyzika.. Pravděpodobnost, dojde současné
registraci částice kvanta emitovaných při jedné radioaktivní přeměně, Fβ.Fγ, kde analogicky charakterizuje účinnost
detekce záření vzorku. Vojtěch Ullmann: Detekce aplikace ionizujícího záření
Absolutní měření radioaktivity
K primárnímu absolutnímu měření aktivity radioaktivních zářičů preparátů lze použít několika
metod, využívajících fyzikální chemické projevy radioaktivity.
K detekci kvant záření používají G.2.cz/DetekceSpektrometrie.
Vhodným detektorem změříme počet impulsů určitou dobu odečteme impulsy pozadí Np
a výsledek vynásobíme korekčním faktorem F:
A[Bq] Np) .Fγ, takže
četnost koincidencí bude nkoin= A.. Zvláštní skupinu tvoří metody geometrií měření 4p, kdy aktivní
prostor detektoru zcela obklopuje zdroj záření.. 1/F), a
tím automaticky možnost měření absolutní aktivity radioaktivního preparátu, nabízí u
takových radionuklidů, které vysílají současně dvě kvanta ionizujícího záření (popř.RNDr.8..Fβ, kde geometricko-účinnostní faktor pro detekci záření vzorku
