V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
obrázek. korekční faktor detekční účinnosti, který závisí druhu
a velikosti detektoru, druhu energii detekovaného záření, příp.
Absolutní koincidenční metody
V určitých speciálních případech možno náročné obtížné stanovení výše uvedených
korekčních faktorů obejít.1 vlevo nahoře). nebo proporcionálního detektoru, nebo jsou radioaktivní atomy rovnoměrně rozptýleny v
plynové náplni, radioaktivní preparát rozpuštěn kapalném scintilátoru.cz/DetekceSpektrometrie. více kvant
současně). těchto třech vztahů můžeme úpravou vyloučit neznámé
http://astronuklfyzika. absorbce záření prostředí mezi zdrojem detektorem. Tyto korekční faktory
je nutno pro každý konkrétní způsob určit nezávislým měřením.
Obr.. fa..Fγ, takže
četnost koincidencí bude nkoin= A.2.
Vlevo: Koincidenční detekce záření dvěma oddělenými detektory Vpravo: Koincidenční analýza měření
dvojic kvant záření γ.1).
Absolutní počítání emitovaných částic
Aktivitu určitého radioaktivního zářiče (tj..1... Zvláštní skupinu tvoří metody geometrií měření 4p, kdy aktivní
prostor detektoru zcela obklopuje zdroj záření. Zde 4π/ω geometrický faktor daný
poměrem mezi plným prostorovým úhlem (do něhož probíhá izotropní vyzařování každého zdroje)
a skutečným úhlem kterém kvanta emitovaná zářiče dopadají citlivého prostoru
detektoru (obr. počet jader které přemění jednotku času)
můžeme přímočaře změřit pomocí četnosti částic (kvant záření), které daný vzorek emituje.. Pravděpodobnost, dojde současné
registraci částice kvanta emitovaných při jedné radioaktivní přeměně, Fβ. tomto případě umístíme měřený vzorek (hledané) aktivitě
A mezi dva detektory, opatřené nezávislými vyhodnocovacími obvody (detekčními "kanály")
a koincidenčním obvodem.Fγ, kde analogicky charakterizuje účinnost
detekce záření vzorku..htm (47 54) [15.8. mrtvé době detektoru.
K detekci kvant záření používají G.. 1/F), a
tím automaticky možnost měření absolutní aktivity radioaktivního preparátu, nabízí u
takových radionuklidů, které vysílají současně dvě kvanta ionizujícího záření (popř. Vojtěch Ullmann: Detekce aplikace ionizujícího záření
Absolutní měření radioaktivity
K primárnímu absolutnímu měření aktivity radioaktivních zářičů preparátů lze použít několika
metod, využívajících fyzikální chemické projevy radioaktivity.. Zde můžeme použít metody současné koincidenční detekce těchto dvou kvant
záření emitovaných radionuklidem. Detektor citlivý pouze záření beta bude měřit četnost impulsů
nβ=A.
Metoda b-g koincidencí
Tato metoda vhodná tam, kde radionuklid emituje záření beta doprovázené fotony gama
(rozpadové schéma levé části obr.2.
Vhodným detektorem změříme počet impulsů určitou dobu odečteme impulsy pozadí Np
a výsledek vynásobíme korekčním faktorem F:
A[Bq] Np) ... trubice, scintilační polovodičové detektory,
proporcionální detektory. Měřený vzorek uložen buď dovnitř ionizační komory -
G.Fβ. Koincidenční měření absolutní aktivity detekční účinnosti.8.Fγ.M..RNDr.10.2...M. Elegantní možnost stanovení absolutní detekční účinnosti (tj. je
korekční faktor absorbce záření, který součinem faktorů samoabsorbce vzorku, absorbce záření
v okénku detektoru příp. výstupu koincidenčního obvodu objeví impuls pouze tehdy, jestliže
se současně vyskytnou impulzy obou jeho vstupech.Fβ, kde geometricko-účinnostní faktor pro detekci záření vzorku..
.8. Detektor Dγ, citlivý pouze
k záření gama, bude měřit četnost impulsů nγ=A. Geometrie měření je
zde téměř úplně 4π, pouze okrajích stěnách detekčního objemu dochází snížení detekční účinnosti.
Celkový korekční faktor sobě zahrnuje všechny faktory ovlivňující detekci záření daného vzorku;
je součinem několika dílčích koeficientů: fg..2008 12:15:07]
