V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Zvláštní skupinu tvoří metody geometrií měření 4p, kdy aktivní
prostor detektoru zcela obklopuje zdroj záření.M.. Měřený vzorek uložen buď dovnitř ionizační komory -
G. Pravděpodobnost, dojde současné
registraci částice kvanta emitovaných při jedné radioaktivní přeměně, Fβ.Fγ, takže
četnost koincidencí bude nkoin= A.
. nebo proporcionálního detektoru, nebo jsou radioaktivní atomy rovnoměrně rozptýleny v
plynové náplni, radioaktivní preparát rozpuštěn kapalném scintilátoru. fa. Tyto korekční faktory
je nutno pro každý konkrétní způsob určit nezávislým měřením.htm (47 54) [15.cz/DetekceSpektrometrie.2.Fγ, kde analogicky charakterizuje účinnost
detekce záření vzorku.
Absolutní koincidenční metody
V určitých speciálních případech možno náročné obtížné stanovení výše uvedených
korekčních faktorů obejít. počet jader které přemění jednotku času)
můžeme přímočaře změřit pomocí četnosti částic (kvant záření), které daný vzorek emituje.. trubice, scintilační polovodičové detektory,
proporcionální detektory.. těchto třech vztahů můžeme úpravou vyloučit neznámé
http://astronuklfyzika.8. mrtvé době detektoru. absorbce záření prostředí mezi zdrojem detektorem.
Metoda b-g koincidencí
Tato metoda vhodná tam, kde radionuklid emituje záření beta doprovázené fotony gama
(rozpadové schéma levé části obr.Fβ. Zde 4π/ω geometrický faktor daný
poměrem mezi plným prostorovým úhlem (do něhož probíhá izotropní vyzařování každého zdroje)
a skutečným úhlem kterém kvanta emitovaná zářiče dopadají citlivého prostoru
detektoru (obr.obrázek. Zde můžeme použít metody současné koincidenční detekce těchto dvou kvant
záření emitovaných radionuklidem.Fβ, kde geometricko-účinnostní faktor pro detekci záření vzorku. Elegantní možnost stanovení absolutní detekční účinnosti (tj.
K detekci kvant záření používají G.1 vlevo nahoře).8.
Obr.2008 12:15:07]
. Detektor citlivý pouze záření beta bude měřit četnost impulsů
nβ=A. Geometrie měření je
zde téměř úplně 4π, pouze okrajích stěnách detekčního objemu dochází snížení detekční účinnosti.
Vhodným detektorem změříme počet impulsů určitou dobu odečteme impulsy pozadí Np
a výsledek vynásobíme korekčním faktorem F:
A[Bq] Np) . je
korekční faktor absorbce záření, který součinem faktorů samoabsorbce vzorku, absorbce záření
v okénku detektoru příp. Detektor Dγ, citlivý pouze
k záření gama, bude měřit četnost impulsů nγ=A.. Koincidenční měření absolutní aktivity detekční účinnosti.
Vlevo: Koincidenční detekce záření dvěma oddělenými detektory Vpravo: Koincidenční analýza měření
dvojic kvant záření γ.2. tomto případě umístíme měřený vzorek (hledané) aktivitě
A mezi dva detektory, opatřené nezávislými vyhodnocovacími obvody (detekčními "kanály")
a koincidenčním obvodem.1. více kvant
současně). výstupu koincidenčního obvodu objeví impuls pouze tehdy, jestliže
se současně vyskytnou impulzy obou jeho vstupech..
Absolutní počítání emitovaných částic
Aktivitu určitého radioaktivního zářiče (tj... Vojtěch Ullmann: Detekce aplikace ionizujícího záření
Absolutní měření radioaktivity
K primárnímu absolutnímu měření aktivity radioaktivních zářičů preparátů lze použít několika
metod, využívajících fyzikální chemické projevy radioaktivity. korekční faktor detekční účinnosti, který závisí druhu
a velikosti detektoru, druhu energii detekovaného záření, příp.... 1/F), a
tím automaticky možnost měření absolutní aktivity radioaktivního preparátu, nabízí u
takových radionuklidů, které vysílají současně dvě kvanta ionizujícího záření (popř.RNDr...8.10.1).Fγ.2...M..
Celkový korekční faktor sobě zahrnuje všechny faktory ovlivňující detekci záření daného vzorku;
je součinem několika dílčích koeficientů: fg.
