Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 556 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
http://astronuklfyzika.1-2.7. obr. Planární detektor pro geometrii max.2. Pod geometrií měření obecně rozumíme všechny aspekty prostorového vztahu konfigurace měřeného vzorku či svazku záření vzhledem detektoru. Zde zmíníme některých praktických aspektech geometrie měření a o specifických metodách měření sérií vzorků.2. Geometrie měření vzorků.RNDr.1 jsou znázorněny typické geometrické konfigurace při měření vzorků.cz/DetekceSpektrometrie.htm (43 54) [15. Chceme-li zvýšit účinnost detekce měřit veškeré záření emitované vzorkem plného prostorového úhlu 360° tedy geometrii 4p, použijeme tzv.6.7.7..2. Otázky volby detektorů podle druhu záření jsme si rozebírali výše §2. Pozn.2. Pro citlivá měření nízkých aktivit vzorků však používají studnové scintilační detektory s otvorem vyvrtaným krystalu buď podélně určité hloubky (prostřední část obr. Vojtěch Ullmann: Detekce aplikace ionizujícího záření - druhu energii záření, aktivitě vzorků, velikosti tvaru vzorků, požadované přesnosti, zda se jedná měření relativní absolutní atd.10. Studnový detektor pro měření vyšších aktivit v provedení ionizační komory znázorněn obr.2.3 věnovaném ionizačním detektorům.1.7. Zkumavka s měřeným vzorkem zasunuje tohoto otvoru, takže téměř všechno záření emitované vzorkem (s výjimkou úzkého kužele směru otvoru) musí procházet citlivým objemem detektoru může být detekováno jedné tedy geometrii blízkou 4p.7. Nejjednodušší konfigurace vzniká, když měřený vzorek prostě přiložíme těsně detektoru (obr.1 - studnový krystal), nebo otvorem vyvrtaným příčně skrz celý krystal (obr. Geometrie měření 2p, 4p Celková účinnost měření dána nejen vlastní detekční účinností detektoru, ale i vzájemným uspořádáním měřeného vzorku detektoru tzv.1 vlevo).: Pravou 4π-geometrií měření vzorků beta rozpuštěných kapalném scintilátoru, kde můžeme přiblížit 100% účinnosti.3 vpravo §2.1. 50%. studnového detektoru v uspořádání znázorněném střední pravé části obr.2008 12:15:07] . geometrií měření. Obr. dva druhy studnových scintilačních detektorů pro měření aktivity vzorků geometrii blízké 4π.7. Celková detekční účinnost pro přiložený vzorek zde může dosáhnout max.2. Detektory pro tento typ měření někdy označují jako planární. Zanedbáme-li absorbci vliv konečné velikosti vzorku detektoru, ideálním případě detekováno veškeré záření, které směřuje vzorku poloroviny níž nachází detektor, tedy polovina veškerého záření emitovaného vzorkem říkáme, měříme geometrii 2p (plný prostorový úhel 360° vyjádřený radiánech představuje 4π, jeho polovina 180° pak 2π).1 vpravo).3.2. Pokud vzorek umístěn větší vzdálenosti od detektoru, jedná měření pod prostorovým úhlem 2π, příslušně nižší detekční účinností