V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
45) čtyřrozměrném tvaru
∂Ak/∂xk Ak
,k (1.: Gravitace její místo fyzice
Jelikož objem při přechodu jiné inerciální soustavě transformuje podle vztahu dV' √(1 V2/c2)
dV transformační zákon pro stejný jako pro dx°: ρ/√(1 V2/c2).v, které jsou ρ.111)
který nazývá čtyřpotenciál.31b) ∂ρ/∂t div vyjadřující zákon zachování elektrického náboje, lze
potom zapsat čtyřrozměrném tvaru
∂ ∂xk neboli jk
,k (1.46b) lze potom sloučit jedné prostoročasové
rovnice
ž ∂2Ak/∂xm∂xm -(4π/c) (1.htm (36 38) [15.46a,b) plyne, transformačních vlastností veličina ϕ
chová jako časová veličiny =(A) jako prostorové složky 4-vektoru, takže elektrický skalární
potenciál magnetický vektorový potenciál lze sjednotit jednoho 4-vektoru
Ak (1.cz/Gravitace1-6.vα .2008 12:14:32]
.dx°/dt, lze komponenty 4-proudu
definovat takto :
jk dxk (1. Rovnice (1.110)
(4-divergence čtyřproudu rovna nule).112)
přičemž Lorentzova kalibrační podmínka (1. čtyřproudu, jehož komponenty jsou
j° c.46a) (1. Veličiny proto přirozené sjednotit do
jednoho 4-vektoru (c.10. jako prostorové složky čtyřvektoru. Hustota elektrického
náboje tedy transformuje jako časová složka nějakého čtyřvektoru. Složky vektoru proudové
hustoty ρ.109')
Rovnici kontinuity (1.113)
http://astronuklfyzika.ρ můžeme vyjádřit pomocí c.ρ (1.Ullmann V.dxα/dt 1,2,3), vzhledem chování transformují
jako dxα, tj.
Podobně pro potenciál rovnic (1.ρ, j), tzv.t jako j°= ρ.109)
Protože složku c
