V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
: Gravitace její místo fyzice
Jelikož objem při přechodu jiné inerciální soustavě transformuje podle vztahu dV' √(1 V2/c2)
dV transformační zákon pro stejný jako pro dx°: ρ/√(1 V2/c2).vα .46a) (1.dxα/dt 1,2,3), vzhledem chování transformují
jako dxα, tj. Složky vektoru proudové
hustoty ρ.ρ, j), tzv. Rovnice (1.Ullmann V.46a,b) plyne, transformačních vlastností veličina ϕ
chová jako časová veličiny =(A) jako prostorové složky 4-vektoru, takže elektrický skalární
potenciál magnetický vektorový potenciál lze sjednotit jednoho 4-vektoru
Ak (1.v, které jsou ρ.31b) ∂ρ/∂t div vyjadřující zákon zachování elektrického náboje, lze
potom zapsat čtyřrozměrném tvaru
∂ ∂xk neboli jk
,k (1. jako prostorové složky čtyřvektoru.45) čtyřrozměrném tvaru
∂Ak/∂xk Ak
,k (1.htm (36 38) [15.cz/Gravitace1-6.113)
http://astronuklfyzika.t jako j°= ρ.111)
který nazývá čtyřpotenciál.109)
Protože složku c.
Podobně pro potenciál rovnic (1. čtyřproudu, jehož komponenty jsou
j° c.2008 12:14:32]
.ρ (1. Veličiny proto přirozené sjednotit do
jednoho 4-vektoru (c.10.46b) lze potom sloučit jedné prostoročasové
rovnice
ž ∂2Ak/∂xm∂xm -(4π/c) (1.110)
(4-divergence čtyřproudu rovna nule).dx°/dt, lze komponenty 4-proudu
definovat takto :
jk dxk (1. Hustota elektrického
náboje tedy transformuje jako časová složka nějakého čtyřvektoru.112)
přičemž Lorentzova kalibrační podmínka (1.ρ můžeme vyjádřit pomocí c.109')
Rovnici kontinuity (1
