V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Maxwellův posuvný proud např.8).34a)
Magnetické pole tedy buzeno celkovým efektivním proudem
Ief (1/4π) ∂E/∂t . Proto uzavřené plochy
S musí vycházet právě tolik magnetických siločar, kolik jich vchází, tj. magnetický tok z
uzavřené plochy rovná nule :
http://astronuklfyzika.htm 17) [15.cz/Gravitace1-5.(1/4π) ∂E/∂t S. Máme-li totiž
rovinný kondenzátor plochou desek pak mezi intenzitou homogenního elektrického pole v
mezeře nábojem kondenzátoru platí vztah 4πq/S, takže okamžitý proud protékající
kondenzátorem ∂q/∂t S. Jinými slovy, magnetické pole nezřídlové, neexistují magnetické
"náboje" (monopóly)*) nichž vycházely nebo nichž vstupovaly magnetické siločáry (na
rozdíl elektrických nábojů nichž začínají končí elektrické siločáry).b)
Z této rovnice jasně vidět, magnetické pole může vznikat nejen pohybem (proudem)
elektrických nábojů, ale též časově proměnným elektrickým polem.
Posuvný proud, který když není tvořen pohybem skutečných elektrických nábojů normální
magnetické účinky, nachází svou analogii gravitačním poli, kde vakuu bez skutečných
materiálních těles existuje efektivní Isaacsonova energie hybnost gravitačních vln, která má
gravitační účinky (zakřivuje prostoročas) jako každá jiná hmota (viz §2.: Gravitace její místo fyzice
(1.
Dalším základním zákonem elektromagnetismu poznatek, magnetické siločáry jsou spojité a
uzavřené křivky.35)
Maxwellova hypothéza ukázala být velmi správná plně odpovídá všem zkušenostem s
elektromagnetickými jevy.jMaxw dán Maxwellovým proudem.10. tím proudem, který "překonává"
izolační vrstvu kondenzátorů způsobuje jejich "vodivost" pro střídavé proudy.
vodivý proud Maxwellův posuvný proud
(1.2008 12:14:17]
.
Převedením integrálu podél křivky pomocí Stokesovy věty integrál přes plochu obepínanou
touto křivkou, dostáváme rovnici buzení magnetického pole elektrickým proudem (vodivým a
posuvným) diferenciálním tvaru
rot (4π/c) (1/c) ∂E/∂t (1.7-2.Ullmann V.34
