V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
33b)
podle něhož křivkový integrál (cirkulace) vektoru magnetické indukce libovolné uzavřené křivce
C úměrný celkovému proudu protékajícímu plochou kterou tato křivka obepíná (obr.3b).33b) proudovou hustotu j
nahradit právě vektorem (1/4π) ∂E/∂t neboli vyslovil hypothézu, posuvný proud vykazuje
stejné magnetické účinky jako běžný "vodivý" proud skutečných elektrických nábojů :
http://astronuklfyzika.
b) Cirkulace vektoru magnetické indukce kolem uzavřené křivky úměrná celkovému elektrickému proudu I
protékajícímu plochou ohraničenou křivkou C. když jedná stacionární elektrický proud, který nezpůsobuje změny v
rozložení elektrického náboje okolí křivky Pro obecné nestacionární proudy proto třeba
rovnici (1.
Tím nalezen vektor 1/4π∂E/∂t, jehož divergence vždy rovna nule který stacionárním
případě splývá běžnou hustotou "vodivého" proudu Člen jMaxw (1/4π) ∂E/∂t nazývá
Maxwellův posuvný proud může existovat vakuu bez přítomnosti skutečných elektrických
nábojů.cz/Gravitace1-5.: Gravitace její místo fyzice
tokem vektoru intenzity elektrického pole přes tuto uzavřenou plochu S.33b)
mohla obecně platit, třeba aby plošný integrál pravé straně byl stejný pro všechny plochy S
mající konturu danou křivku pomocí Gaussovy věty lze snadno ukázat, toto splněno jen
tehdy, když div tj.31b), která platí pro nestacionární proudy, rovnice (1. elektrickým proudem, podle
Biotova-Savartova-Laplaceova zákona
d (1/c) [dl (1.33b) zobecnit, aby byla slučitelná rovnicí kontinuity.1.2008 12:14:17]
.
c) Elektromagnetické pole buzené soustavou pohybujících elektrických nábojů dáno rozložením nábojů a
proudů, retardovaným vždy čas potřebný poli překonání vzdálenosti jednotlivých míst dV' soustavy do
vyšetřovaného místa r.32b), dostaneme
div (1/4π) ∂E/∂t . Maxwell navrhl případě nestacionárního pole rovnici (1. Dosazením rovnici kontinuity
(1.Ullmann V.10. Biotova-Savartova zákona
plyne Ampérův zákon
(1.33a)
kde element délky vodiče jímž protéká stacionární elektrický proud polohový vektor
směřující tohoto proudového elementu vyšetřovaného místa.
Integrál levé straně Ampérova zákona závisí jen křivce ∂S, takže aby rovnice (1.
Magnetické pole buzeno pohybujícími elektrickými náboji, tj.htm 17) [15
