V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
: Gravitace její místo fyzice
tokem vektoru intenzity elektrického pole přes tuto uzavřenou plochu S.33b) proudovou hustotu j
nahradit právě vektorem (1/4π) ∂E/∂t neboli vyslovil hypothézu, posuvný proud vykazuje
stejné magnetické účinky jako běžný "vodivý" proud skutečných elektrických nábojů :
http://astronuklfyzika.1.
Magnetické pole buzeno pohybujícími elektrickými náboji, tj.2008 12:14:17]
.htm 17) [15.
c) Elektromagnetické pole buzené soustavou pohybujících elektrických nábojů dáno rozložením nábojů a
proudů, retardovaným vždy čas potřebný poli překonání vzdálenosti jednotlivých míst dV' soustavy do
vyšetřovaného místa r.33b)
mohla obecně platit, třeba aby plošný integrál pravé straně byl stejný pro všechny plochy S
mající konturu danou křivku pomocí Gaussovy věty lze snadno ukázat, toto splněno jen
tehdy, když div tj. Biotova-Savartova zákona
plyne Ampérův zákon
(1.32b), dostaneme
div (1/4π) ∂E/∂t .Ullmann V. elektrickým proudem, podle
Biotova-Savartova-Laplaceova zákona
d (1/c) [dl (1.
b) Cirkulace vektoru magnetické indukce kolem uzavřené křivky úměrná celkovému elektrickému proudu I
protékajícímu plochou ohraničenou křivkou C. Maxwell navrhl případě nestacionárního pole rovnici (1.10.33a)
kde element délky vodiče jímž protéká stacionární elektrický proud polohový vektor
směřující tohoto proudového elementu vyšetřovaného místa.33b) zobecnit, aby byla slučitelná rovnicí kontinuity. Dosazením rovnici kontinuity
(1.3b).cz/Gravitace1-5.
Tím nalezen vektor 1/4π∂E/∂t, jehož divergence vždy rovna nule který stacionárním
případě splývá běžnou hustotou "vodivého" proudu Člen jMaxw (1/4π) ∂E/∂t nazývá
Maxwellův posuvný proud může existovat vakuu bez přítomnosti skutečných elektrických
nábojů.31b), která platí pro nestacionární proudy, rovnice (1. když jedná stacionární elektrický proud, který nezpůsobuje změny v
rozložení elektrického náboje okolí křivky Pro obecné nestacionární proudy proto třeba
rovnici (1.33b)
podle něhož křivkový integrál (cirkulace) vektoru magnetické indukce libovolné uzavřené křivce
C úměrný celkovému proudu protékajícímu plochou kterou tato křivka obepíná (obr.
Integrál levé straně Ampérova zákona závisí jen křivce ∂S, takže aby rovnice (1
