V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Dosazením rovnici kontinuity
(1.33b) proudovou hustotu j
nahradit právě vektorem (1/4π) ∂E/∂t neboli vyslovil hypothézu, posuvný proud vykazuje
stejné magnetické účinky jako běžný "vodivý" proud skutečných elektrických nábojů :
http://astronuklfyzika.32b), dostaneme
div (1/4π) ∂E/∂t .cz/Gravitace1-5.31b), která platí pro nestacionární proudy, rovnice (1.
c) Elektromagnetické pole buzené soustavou pohybujících elektrických nábojů dáno rozložením nábojů a
proudů, retardovaným vždy čas potřebný poli překonání vzdálenosti jednotlivých míst dV' soustavy do
vyšetřovaného místa r. když jedná stacionární elektrický proud, který nezpůsobuje změny v
rozložení elektrického náboje okolí křivky Pro obecné nestacionární proudy proto třeba
rovnici (1.33b)
podle něhož křivkový integrál (cirkulace) vektoru magnetické indukce libovolné uzavřené křivce
C úměrný celkovému proudu protékajícímu plochou kterou tato křivka obepíná (obr.
Tím nalezen vektor 1/4π∂E/∂t, jehož divergence vždy rovna nule který stacionárním
případě splývá běžnou hustotou "vodivého" proudu Člen jMaxw (1/4π) ∂E/∂t nazývá
Maxwellův posuvný proud může existovat vakuu bez přítomnosti skutečných elektrických
nábojů.: Gravitace její místo fyzice
tokem vektoru intenzity elektrického pole přes tuto uzavřenou plochu S.
b) Cirkulace vektoru magnetické indukce kolem uzavřené křivky úměrná celkovému elektrickému proudu I
protékajícímu plochou ohraničenou křivkou C.2008 12:14:17]
.33b)
mohla obecně platit, třeba aby plošný integrál pravé straně byl stejný pro všechny plochy S
mající konturu danou křivku pomocí Gaussovy věty lze snadno ukázat, toto splněno jen
tehdy, když div tj. Maxwell navrhl případě nestacionárního pole rovnici (1. elektrickým proudem, podle
Biotova-Savartova-Laplaceova zákona
d (1/c) [dl (1.10. Biotova-Savartova zákona
plyne Ampérův zákon
(1.htm 17) [15.1.3b).33b) zobecnit, aby byla slučitelná rovnicí kontinuity.Ullmann V.
Integrál levé straně Ampérova zákona závisí jen křivce ∂S, takže aby rovnice (1.
Magnetické pole buzeno pohybujícími elektrickými náboji, tj.33a)
kde element délky vodiče jímž protéká stacionární elektrický proud polohový vektor
směřující tohoto proudového elementu vyšetřovaného místa
