Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 225 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
poloměr kulového prostoru látky kolem bodového zdroje, němž se absorbuje 90% energie emitované zdrojem). Pro záření proto výstižnější hodnota maximálního doletu Rmax . 1.T Boltzmanova konstanta), která při pokojové teplotě činí jen cca 0,04 eV.1. Zabrzdí se, závislosti své energii, rovněž hloubce cca 1- 4mm látce hustoty vody, proces brzdění termalizace podobný jako β−. Interakce záření beta - Vnikne-li látky částice b - , což záporně nabitý elektron e−, pak při svém průletu kolem atomů působí elektrickými odpudivými silami elektrony, které vyráží atomového obalu tím atomy ionizuje. 32P) vodě.-empirický vzorec?)...RNDr. Pro energie rozmezí cca 0,6-3 MeV závisí dolet energii přibližně lineárně, pro nižší energie se závislost poněkud zplošťuje.6.htm (12 32) [15. Při srážkách pozitronů elektronů vyšších energií úhel rozletu anihilačních fotonů lišil 180°. Ty elektrony, které pohybovaly přímějším směru prodělaly menší počet kolizí menšími ztrátami energie, proniknou dále, zatímco elektrony, které mnokrát změnily svůj směr ztratily při srážkách více energie, zabrzdí blízko. Často se též dosah záření látce popisuje pomocí veličiny efektivního doletu R90 , což vzdálenost, níž absorbuje 90% původní emitované energie částic (resp.1 vlevo.6 Ionizující záření součástí sekundárního kosmického záření, vznikajícího interakcemi vysokoenergetických částic primárního kosmického záření (viz níže "Kosmické záření"). Pro střední energie kolem 500keV průměrný dolet vodě činí necelý 1mm, pro měké (jako 3H) je dolet velmi malý, řádově setiny mm. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika. *) Vlivem srážek rozptylu stopa částice látce velmi křivolaká, takže dva elektrony stejné počáteční energii, emitované téhož místa stejném směru, mohou zabrzdit značně rozdílných hloubkách.1 vlevo, odpovídá přibližně tvrdšímu záření energii kolem 1,5MeV (jako např. Interakce záření beta + Vnikne-li látky částice b + , což kladně nabitý pozitron e + , bude zpočátku podobně jako při svém průletu kolem atomů Coulombovskými silami vytrhávat elektrony atomů, přičemž díky své stejně malé hmotnosti jako elektron bude opět "cik-cak" pohybovat odrážet mezi atomy, které bude ionizovat přitom ztrácet energii. zabrzdění však osud pozitronu zcela jiný než elektronu (obr.2008 12:13:55] . Při průchodu β-záření látkou vzniká, jak již bylo výše obecně uvedeno, sekundární záření: elektromagnetické brzdné X-záření spojitým spektrem, charakteristické X-záření s čárovým spektrem daným druhem látky; při průletu vysokoenergetického β-záření opticky průzračnou látkou (např.. Ke konci dráhy, kdy již energie elektronu nestačí ionizaci, bude elektron ztrácet energii excitací elektronů atomech. vodou) dále vzniká viditelné Čerenkovovo záření (kolem silných β-zářičů je vidět namodralé světélkování), nehomogenních optických prostředích pak příp.cz/JadRadFyzika6. Částice radioaktivních zdrojů mají navíc spojité spektrum energií, což ještě více "rozmaže" skutečné délky doletu kolem hodnoty středního doletu Rs. Střední dolet (dosah) Rs záření látce závisí energii záření hustotě protonovém čísle látky (. Energie fotonů 2×511keV je důsledkem zákona zachování energie (klidová energie elektronu pozitronu m0e. Zabrzdí se, závislosti své energii, hloubce 1-4mm v látce hustoty vody, těžkých kovech pak nedoletí hlouběji než cca 0,1mm.1 dole): při setkání elektronem dojde k vzájemné anihilaci elektronu pozitronu 2γ, při níž pozitron elektron zaniknou přemění se dvě kvanta tvrdého záření energiích 511keV, které vylétají místa anihilace přesně protilehlých směrech pod úhlem 180° *).10.1. látce však pozitron elektron mají okamžiku, kdy dojde anihilaci, již http://astronuklfyzika.6.1.... Jelikož jsou elektrony velmi lehké částice, při každé takové ionizaci atomu elektron β prudce změní směr svého pohybu odpudivými elektrickými silami odrazí atomu.. slabé přechodové záření. Dolet 3mm, uvedený jako příklad měřítku obr. Pokud není tento elektron zachycen některém atomu, posléze se jeho kinetická energie sníží termální hodnotu ≈3/2 k..6.. *) Tyto zákonitosti platí přesně jen těžišťové vztažné soustavě pozitronu elektronu.c2 511keV), protilehlý směr 180° je důsledkem zákona zachování hybnosti. Mionové záření značně pronikavé, vedle své vlastní ionizace miony µ ± nakonec rozpadají elektrony (což vlastně ionizující záření beta±) neutrina. hned pak od dalšího dalšího atomu elektron bude "cik-cak" pohybovat odrážet mezi atomy, které ionizuje a přitom ztrácí energii obr