Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 94 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Kondenzátor byl nabit napětí okamžiku t=0 byl připojen zbytku obvodu.2 Přechodný děj sériovém obvodu RLC
C
u (t)C
i(t)
t=0
R
L
Obrázek 5.3.3-46)02 2
0
2
=++ ωδλλ
Z počáteční podmínky plyne0)0( UuC =+
.3.3-45)
Označili jsme
L
R
2
=δ činitel tlumení,
LC
1
0 rezonanční kruhový kmitočet obvodu.
21 uu
0)( =tC
)(
2
0+ tuCω
5.5.
.
0I
00 =I
Přechodný děj obvodu popsán rovnicí
)()(
)(
)(
)( 2
2
++=++ u
dt
tud
LC
dt
tdu
RCtu
dt
tdi
LtRi CC
C (5.0
( Mohli bychom také uvažovat nenulovou počáteční hodnotu proudu obvodu rovnou ale
pro jednoduchost bereme ).14 Sériový obvod RLC
Uvažujeme sériový obvod podle obr.
Celkové řešení rovnice rovno obecnému řešení homogenní rovnice
tt
C eAeAtu 21
21)( λλ
+=
kde 21,λλ jsou kořeny charakteristické rovnice
. (5.3-14, složený kondenzátoru, cívky rezistoru.3.021 UAA =+
Přítomnost cívky obvodu zajistí, 0)0( =+i tj.3-44)
Po úpravě dostaneme diferenciální rovnici řádu pro napětí :)(tuC
0
)(
2
)(
)(
1)()(
2
2
2
2
=+=++
dt
tdu
dt
tud
tu
LCdt
tdu
L
R
dt
tud CC
C
CC
δ (5.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
že bez ohledu konkrétní hodnoty počátečních napětí, průběhy narůstajícím
časem aperiodicky klesají nule
