Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 84 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
V čase t=0 proto integrační konstanta0UuC UUA konečný tvar řešení můžeme
psát jako
. Kondenzátor byl nabit počáteční napětíUtu =)( 0)0( Hledáme časové průběhy
po připojení zdroje napětí obvodu. (5.3-1b předpokládáme, napájecí napětí konstantní hodnotu
.
i(0 )+
i(t)
t
0
Um
R L
2 2
ω
τ
Obrázek 5.
RC
U
tu
RCdt
tdu
C
C
=+ )(
1)(
.4 Průběh proudu obvodu RL
Je zřejmé, přechodný děj pro t>0 závisí především rozdílu tj.3-17)
Graf průběhu proudu pro určité konkrétní hodnoty τϕψ nakreslen obr.3-16)
Výsledné řešení pro proud obvodu t>0 tedy
[ ττ
ϕψ
ω
/
222
/
)sin()0()( tmt
e
LR
U
eiti −−
+ −
+
== (5.3-18)
Řešení homogenní rovnice opět
.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Jako časovou konstantu tomto případě označujeme
R
L
=τ (5.3. konkrétním
okamžiku, kdy odpojíme zdroj obvod zkratujeme.3 Nabíjení kondenzátoru přes rezistor
V sériovém obvodu obr.3.)(a) tuR(),( tituC
Z Kirchhoffova zákona vyplývá :
UtutRi )()( .RCAetu t
C −
ττ
,)( /
0
Partikulární řešení dáno ustáleným stavem obvodu, kdy napětí kondenzátoru zřejmě
dosáhne hodnoty Celkové řešení diferenciální rovnice tedy
UAetu t
C τ/
)( .5.
Proud i(t) vyjádříme jako upravímedtduC /.
5.2.3-4.5
