Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 85 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
U
U 00
U 00
U 00
t0 τ
Obrázek 5.2.3-21)
Diferenciální rovnice pro výpočet proudu tvar
)sin()(. obvodu platily nulové počáteční
podmínky, tj.3-1a.
0
UU =0
Poznámka:
Analogické poměry platí sériovém obvodu obr.5.3-19)
Typické průběhy napětí kondenzátoru uvádí obr.4 Přechodný děj obvodu napájeném harmonickým napětím
Uvažujeme opět sériový obvod podle obr. Připojíme-li něj konstantní
napětí teče ustáleném stavu obvodem konstantní proud U/R.3-5.Elektrotechnika 85
)1)(()()1()( /
00
/
0
//
0
ττττ tttt
C eUUUeUUUeUeUtu −−−−
−−+=−−=−+= .3-23)
Celkové řešení tedy
)sin()()()( /
0 ϕψωτ
−++=+= −
t
Z
U
Aetititi mt
p (5. Pokud byl počáteční proud
obvodem odvodíme pro okamžitou hodnotu proudu t>00I
R
L
eI
R
U
R
U
e
R
U
eIti ttt
=−−=−+= −−−
ττττ
,)()1()( /
0
//
0 (5.3-20)
5.3.3-22)
Řešení homogenní rovnice je
. (5.(5.5.RLAeti t
/,)( /
0 −
ττ
Partikulární řešení určíme jako řešení harmonickém ustáleném stavu
R
L
arctgLRZt
Z
U
ti m
p
ω
ϕωϕψω =+=−+= ,),sin()( 222
.
)(
ϕω +=+ tUtiR
dt
tdi
L (5.3-24)
Protože integrační konstanta0)0( =+i
)sin( −−=
Z
U
A m
a výsledné řešení pro t>0
.5 Průběhy napětí při
hodnotách počátečního napětí
nabíjení kondenzátoru při různých
Průběhy odpovídají obvodu τ=konst, ale různými počátečními napětími obrázku je
zřejmé, jakou roli opět hraje časová konstanta obvodu rovněž patrné, případě
k žádnému přechodnému ději nedojde.5.3-1a.3. 0)0( =+i čase t=0 jsme obvodu připojili zdroj harmonického napětí
)sin()( tUtu (5
