Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 149 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
3-34)
vede zvláštní případ tzv.3-35)
Činitel šíření vyjádřit jako součet
,
))(()(
00
0
0
0
00
0
0
0
0
0
0
0
00
v
p
CLp
C
L
G
CLp
L
C
R
C
G
p
L
R
pCLp
+=+=
=+=++=
β
γ
(6.
6. nezkreslujícího vedení.3-36)
kde
000
0
GRRG
R
R
v
v
===β .3-37)
.2 Vedení ztrátami
Často není možno zanedbat ztráty vlivem konečných velikostí podélného odporu a
příčné vodivosti G0.1 Nezkreslující vedení
Podmínka
0
0
0
0
G
C
R
L
= neboli
0
0
0
0
G
R
C
L
= (6.
Vztah (6.
0
0
)(
C
L
pZv (6.3.3.3-11).
Charakteristická impedance zde konstanta, nezávislá stejně jako vedení
bezeztrátového. Situace však to
složitější, koeficienty odrazu jsou nyní závislé komplexní proměnné exponenciální
funkce, jimiž násoben obraz napětí vstupu, představují vedle časového zpoždění
v obecném případě změnu tvaru přenášeného signálu.3-10) (6.2.
00
00
)(
GpC
RpL
pZv
+
+
= ))(()( 0000 GpCRpLp ++=γ .
Proto exponenciální funkce exp(-γx) vztahu pro obraz napětí nebo proudu rovna
v
x
p
xxp
eee
−
−−
= )(
(6.Elektrotechnika 149
6.3-30) pro obraz napětí U(x,p) platí tomto případě.
Oba parametry jsou obecně iracionální funkcí proměnné p. Charakteristická (vlnová) impedance činitel šíření pak dán dříve
uvedenými vztahy (6
