Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 149 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
00
00
)(
GpC
RpL
pZv
+
+
= ))(()( 0000 GpCRpLp ++=γ .
Vztah (6. Charakteristická (vlnová) impedance činitel šíření pak dán dříve
uvedenými vztahy (6.3-10) (6. Situace však to
složitější, koeficienty odrazu jsou nyní závislé komplexní proměnné exponenciální
funkce, jimiž násoben obraz napětí vstupu, představují vedle časového zpoždění
v obecném případě změnu tvaru přenášeného signálu.1 Nezkreslující vedení
Podmínka
0
0
0
0
G
C
R
L
= neboli
0
0
0
0
G
R
C
L
= (6.3-30) pro obraz napětí U(x,p) platí tomto případě.3-34)
vede zvláštní případ tzv.Elektrotechnika 149
6.
0
0
)(
C
L
pZv (6.
6.3-37)
.
Oba parametry jsou obecně iracionální funkcí proměnné p.
Charakteristická impedance zde konstanta, nezávislá stejně jako vedení
bezeztrátového. nezkreslujícího vedení.3-11).3.3-35)
Činitel šíření vyjádřit jako součet
,
))(()(
00
0
0
0
00
0
0
0
0
0
0
0
00
v
p
CLp
C
L
G
CLp
L
C
R
C
G
p
L
R
pCLp
+=+=
=+=++=
β
γ
(6.
Proto exponenciální funkce exp(-γx) vztahu pro obraz napětí nebo proudu rovna
v
x
p
xxp
eee
−
−−
= )(
(6.2.3.3-36)
kde
000
0
GRRG
R
R
v
v
===β .2 Vedení ztrátami
Často není možno zanedbat ztráty vlivem konečných velikostí podélného odporu a
příčné vodivosti G0
