Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 149 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
3.
6.Elektrotechnika 149
6.3-36)
kde
000
0
GRRG
R
R
v
v
===β .
0
0
)(
C
L
pZv (6.2 Vedení ztrátami
Často není možno zanedbat ztráty vlivem konečných velikostí podélného odporu a
příčné vodivosti G0.3-35)
Činitel šíření vyjádřit jako součet
,
))(()(
00
0
0
0
00
0
0
0
0
0
0
0
00
v
p
CLp
C
L
G
CLp
L
C
R
C
G
p
L
R
pCLp
+=+=
=+=++=
β
γ
(6.3-30) pro obraz napětí U(x,p) platí tomto případě.3.
Proto exponenciální funkce exp(-γx) vztahu pro obraz napětí nebo proudu rovna
v
x
p
xxp
eee
−
−−
= )(
(6.
Vztah (6.3-11). nezkreslujícího vedení.3-10) (6.
00
00
)(
GpC
RpL
pZv
+
+
= ))(()( 0000 GpCRpLp ++=γ .1 Nezkreslující vedení
Podmínka
0
0
0
0
G
C
R
L
= neboli
0
0
0
0
G
R
C
L
= (6.
Oba parametry jsou obecně iracionální funkcí proměnné p.3-34)
vede zvláštní případ tzv.3-37)
.2.
Charakteristická impedance zde konstanta, nezávislá stejně jako vedení
bezeztrátového. Charakteristická (vlnová) impedance činitel šíření pak dán dříve
uvedenými vztahy (6. Situace však to
složitější, koeficienty odrazu jsou nyní závislé komplexní proměnné exponenciální
funkce, jimiž násoben obraz napětí vstupu, představují vedle časového zpoždění
v obecném případě změnu tvaru přenášeného signálu
