Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 148 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Pak průběh napětí u1(t) blízkém konci
vedení, x=0, zobrazen obr.3-7b. Vznikne druhá postupná vlna, popsaná třetím členem výrazu
pro obraz napětí tak postupuje dále. vstupní napětí konstantní t=0 mění skokem platí R1=Rv/3,
R2=3Rv, jsou činitelé odrazu ρ1=-1/2, ρ2=+1/2.7 Průběhy napětí nepřizpůsobeném vedení napětí blízkém
konci, napětí vzdáleném konci, prostorový obrázek napětí u(x,t)
Je-li např. dorazí blízký konec vedení
v čase t=2τl opět odrazí.148 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
nepřizpůsobeného zatěžovacího odporu odražená) vlna. 6.3-7a, průběh u2(t) vzdáleném konci, x=l, obr. 6. Celkové napětí libovolném bodě pak dáno
superpozicí všech postupných odražených vln, které daném okamžiku existují.3.
Po uplynutí dostatečně dlouhé doby jsou pak obě napětí stejně veliká jsou dána dělicím
poměrem R2/(R1+R2)=0,9 násobeným velikostí napětí zdroje U.
0,0
1,12500
0,84375
0,91406
0,89648
0,75000
0,93750
0,890625 0,90234
a)
b)
c)
Obrázek 6.
. Vzhledem
k tomu, absolutní hodnoty koeficientů odrazu jsou obecném případě vždy menší než 1,
vliv jednotlivých členů součtu stále klesá, takže stačí vzít úvahu jejich konečný počet
