Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 148 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
3-7a, průběh u2(t) vzdáleném konci, x=l, obr. vstupní napětí konstantní t=0 mění skokem platí R1=Rv/3,
R2=3Rv, jsou činitelé odrazu ρ1=-1/2, ρ2=+1/2. 6.148 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
nepřizpůsobeného zatěžovacího odporu odražená) vlna. Celkové napětí libovolném bodě pak dáno
superpozicí všech postupných odražených vln, které daném okamžiku existují.
. Vznikne druhá postupná vlna, popsaná třetím členem výrazu
pro obraz napětí tak postupuje dále. dorazí blízký konec vedení
v čase t=2τl opět odrazí.
0,0
1,12500
0,84375
0,91406
0,89648
0,75000
0,93750
0,890625 0,90234
a)
b)
c)
Obrázek 6. Vzhledem
k tomu, absolutní hodnoty koeficientů odrazu jsou obecném případě vždy menší než 1,
vliv jednotlivých členů součtu stále klesá, takže stačí vzít úvahu jejich konečný počet.3-7b. 6.3.7 Průběhy napětí nepřizpůsobeném vedení napětí blízkém
konci, napětí vzdáleném konci, prostorový obrázek napětí u(x,t)
Je-li např.
Po uplynutí dostatečně dlouhé doby jsou pak obě napětí stejně veliká jsou dána dělicím
poměrem R2/(R1+R2)=0,9 násobeným velikostí napětí zdroje U. Pak průběh napětí u1(t) blízkém konci
vedení, x=0, zobrazen obr
