Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 147 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Elektrotechnika 147
Konkrétní situaci pak řešíme tak, dosadíme obraz vstupního signálu, sekundární
parametry vedení impedance oba činitele odrazu..[),(
)2(
2
2
1
1
1
)2(
21
1
1
)(
2
1
1
1
1
)2(
2
2
1
)2(
21
)(
2
1
1
+
+
+
+
+
+
+
+
+
=
=++++
+
=
+−
+−+−−
+−+−+−−
ylp
v
v
i
xlp
v
v
i
ylp
v
v
i
xp
v
v
i
ylpxlpylpxp
v
v
i
e
RR
R
U
e
RR
R
Ue
RR
R
Ue
RR
R
U
eeee
RR
R
UpxU
τ
τττ
ττττ
ρρ
ρρρ
ρρρρρ
.
Každá taková exponenciální funkce proměnné p
pT
e−
indikuje zpoždění originálu čas T.
lp
ylpxp
v
v
i
lp
xlpxp
v
v
i
e
ee
RR
R
U
e
ee
RR
R
UpxU
τ
ττ
τ
ττ
ρρ
ρ
ρρ
ρ
2
21
)(
2
1
1
2
21
)2(
2
1
1
1
1
)(
1
1
)(),(
−
+−−
−
−−−
−
+
+
=
=
−
+
+
=
.1
1
1 6
2
3
1
34
2
2
1
22
212
21
++++=
−
−−−
−
lplplp
lp
eee
e
τττ
τ
ρρρρρρ
ρρ
(6.. (6.
Ve výrazu (6...
(6. kvocientem q=ρ1ρ2e-2pτl
.
].3-33)
Výraz UiRv/(R1+Rv) obrazem průběhu napětí, které bylo blízkém konci vedení za
předpokladu, vedení bylo nekonečně dlouhé nebo vzdáleném konci přizpůsobené.3-4
Uvažujeme vedení napájené zdroje signálu Ui1(p) vnitřním odporem na
vzdáleném konci zakončené odporem R2..3-18a).3-32)
Pak vynásobení výrazů exponenciálními funkcemi dostaneme pro obraz U(x,p)
. Originál u(x,t) pak
hledá inverzí Laplaceova obrazu U(x,p).3-31)
Poslední zlomek výrazu můžeme chápat jako součet nekonečné geometrické řady
1+q2
+q3
+ .. Analytický výraz pro u(x,t) lze nalézt pouze
v nejjednodušších případech.
Příklad 6. Velikosti odporů liší vlnového odporu
Rv takže oba činitelé odrazu mají reálné hodnoty nuly různé, kladné nebo záporné.. Originály druhému
a dalším členům jsou zatím rovny nule.
Z výsledného výrazu tedy plyne, časovém intervalu 0≤t≤τl vedení existuje
pouze jedna postupná vlna, popsaná prvním členem rovnici (6.3-30) pro obraz napětí libovolném místě vedení dosadíme Z1=R1,
00CLpp 2l-x=l+y upravíme. intervalu τl≤t≤2τl přidá první zpětná (od
.
Tento obraz postupně násoben činiteli odrazu exponenciálními funkcemi typu . Jinak musíme použít vhodného numerického postupu.
