ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 138 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
časové oblasti jim odpovídají jistá napětí up1(t) ur1(t). . roven době tx, kterou vlna vedení urazí vzdálenost rovnou x.3-13) Proud také obsahuje postupnou zpětnou vlnu ),( 1 ),( 1 ),(),(),( txu R txu R txitxitxi r v p v rp −=+= (6.3-11) a pro vlnovou impedanci 00 00 )( GpC RpL pZv + + = (6.138 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Poznámka: Pokud nezanedbáme ztráty vedení uvažujeme nenulový odpor nenulovou vodivost G0, platí pro činitele šíření ))(()( 0000 GpCRpLp ++=γ (6. Originál součinu v x p pp epUpxU − = )(),( pak napětí up(x,t)=up1(t-tx), které stejný průběh jako napětí up1(t), ale oproti němu zpožděno tx=x/v. sekundární parametry vedení.1 Nekonečně dlouhé vedení Předpokládejme prozatím, vedení nekonečně dlouhé napájeno pouze z blízkého konce. postupná vlna, která šíří rychlostí blízkého konce vedení vzdálenému. Celkové napětí tedy ),(),(),( txutxutxu (6. tzv.3.3-12) Činitel šíření vlnový odpor (vlnová impedance Zv) představují tzv.3-14) 6. Zlomek x/v exponentech rozměr času. Jde zpětnou vlnu, vyvolanou zdrojem signálu vzdáleném konci vedení nebo, jak uvidíme dále, vzniklou odražením postupné vlny vzdáleného konce vedení důsledku nedokonalého impedančního přizpůsobení. Protože trvalo nekonečně dlouho, než postupná vlna dorazí vzdálený konec, zpětná vlna neexistuje druhý člen výrazu pro U(x,p), tj. Dosud neznáme integrační konstanty, které jsme označili Up1(p) Ur1(p). Na druhé straně originál součinu v x p rr epUpxU )(),( napětí ur(x,t)=ur1(t+tx), předbíhající průběh ur1(t) čase, tedy vlna, šířící opačným směrem. Ur(x,p), musí být roven nule.1