Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 137 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
1
),(
11
11
00
pxUpxU
R
pxIpxI
epUepU
R
epUepU
vLdx
pxdU
pL
pxI
rp
v
rp
v
x
p
r
v
x
p
p
v
v
x
p
r
v
x
p
p
−=+=
=−=
=−=−=
−
−
(6. (6.2-5a)
)],(),([
1
),(),(
])()([
1
])()([
1),(
.3-4)
má význam rozměr) rychlosti šíření vlny napětí proudu podél vedení.3-8)
Výraz pro proud odvodíme podle (6. rovnice druhého řádu konstantními koeficienty, jejíž řešení
předpokládáme jako vážený součet dvou exponenciálních funkcí exponenty, které jsou
kořeny charakteristické rovnice. našem případě charakteristická rovnice tvar
02
2
2
=−
v
p
γ (6.3-7)
Proto
),(),()()(),( pxUpxUepUepUpxU rp
v
x
p
r
v
x
p
p +=+=
−
.skmc /300000=&
Nejprve řešíme rovnici pro napětí. (6.3-6)
kde
00CLp
v
p
==γ tzv.
. činitel šíření. vlnové rovnice známé fyziky. Pro vakuum je
rovna rychlosti světla pro jiné prostředí vždy nižší.
Veličina
εµ
11
00
==
CL
v (6.3-10)
Veličina nazývá vlnový odpor vedení. Protože pravé straně nulu, jde homogenní
diferenciální rovnici. Tato rychlost závisí
především permitivitě permeabilitě prostředí, obklopujícího vodiče.3-3)
Poslední dvě rovnice jsou tzv.3-9)
Zavedli jsme označení
0
0
00
0
0
C
L
CL
L
vLRv === (6.Elektrotechnika 137
0),(
),(
2
2
2
2
=− pxI
v
p
dx
pxId
, (6.3-5)
a její kořeny jsou
v
p
±=2,1γ (6
