Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 137 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
vlnové rovnice známé fyziky.3-7)
Proto
),(),()()(),( pxUpxUepUepUpxU rp
v
x
p
r
v
x
p
p +=+=
−
.3-8)
Výraz pro proud odvodíme podle (6. Pro vakuum je
rovna rychlosti světla pro jiné prostředí vždy nižší. rovnice druhého řádu konstantními koeficienty, jejíž řešení
předpokládáme jako vážený součet dvou exponenciálních funkcí exponenty, které jsou
kořeny charakteristické rovnice.skmc /300000=&
Nejprve řešíme rovnici pro napětí.2-5a)
)],(),([
1
),(),(
])()([
1
])()([
1),(
.3-3)
Poslední dvě rovnice jsou tzv. našem případě charakteristická rovnice tvar
02
2
2
=−
v
p
γ (6.3-4)
má význam rozměr) rychlosti šíření vlny napětí proudu podél vedení. (6.
Veličina
εµ
11
00
==
CL
v (6.3-5)
a její kořeny jsou
v
p
±=2,1γ (6.Elektrotechnika 137
0),(
),(
2
2
2
2
=− pxI
v
p
dx
pxId
, (6.
. Protože pravé straně nulu, jde homogenní
diferenciální rovnici.3-9)
Zavedli jsme označení
0
0
00
0
0
C
L
CL
L
vLRv === (6.3-10)
Veličina nazývá vlnový odpor vedení. Tato rychlost závisí
především permitivitě permeabilitě prostředí, obklopujícího vodiče.
1
),(
11
11
00
pxUpxU
R
pxIpxI
epUepU
R
epUepU
vLdx
pxdU
pL
pxI
rp
v
rp
v
x
p
r
v
x
p
p
v
v
x
p
r
v
x
p
p
−=+=
=−=
=−=−=
−
−
(6. činitel šíření. (6.3-6)
kde
00CLp
v
p
==γ tzv
