Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 137 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
vlnové rovnice známé fyziky. Tato rychlost závisí
především permitivitě permeabilitě prostředí, obklopujícího vodiče. Pro vakuum je
rovna rychlosti světla pro jiné prostředí vždy nižší.2-5a)
)],(),([
1
),(),(
])()([
1
])()([
1),(
. (6.skmc /300000=&
Nejprve řešíme rovnici pro napětí.3-5)
a její kořeny jsou
v
p
±=2,1γ (6.3-7)
Proto
),(),()()(),( pxUpxUepUepUpxU rp
v
x
p
r
v
x
p
p +=+=
−
.Elektrotechnika 137
0),(
),(
2
2
2
2
=− pxI
v
p
dx
pxId
, (6.3-3)
Poslední dvě rovnice jsou tzv.3-4)
má význam rozměr) rychlosti šíření vlny napětí proudu podél vedení.3-9)
Zavedli jsme označení
0
0
00
0
0
C
L
CL
L
vLRv === (6. činitel šíření.
Veličina
εµ
11
00
==
CL
v (6. našem případě charakteristická rovnice tvar
02
2
2
=−
v
p
γ (6. (6.
.3-6)
kde
00CLp
v
p
==γ tzv. Protože pravé straně nulu, jde homogenní
diferenciální rovnici. rovnice druhého řádu konstantními koeficienty, jejíž řešení
předpokládáme jako vážený součet dvou exponenciálních funkcí exponenty, které jsou
kořeny charakteristické rovnice.3-8)
Výraz pro proud odvodíme podle (6.
1
),(
11
11
00
pxUpxU
R
pxIpxI
epUepU
R
epUepU
vLdx
pxdU
pL
pxI
rp
v
rp
v
x
p
r
v
x
p
p
v
v
x
p
r
v
x
p
p
−=+=
=−=
=−=−=
−
−
(6.3-10)
Veličina nazývá vlnový odpor vedení
