Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 136 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
2.2. (6.
0),(
),(
2
2
2
2
=− pxU
v
p
dx
pxUd
(6. Určují hlavní vlastnosti vedení, které můžeme popsat
dvěma parciálními rovnicemi vedení.
6.
V obou rovnicích vystupují současně jak napětí u(x,t), tak proud i(x,t).3-1)
tj. Telegrafní rovnice
se zjednoduší na
0),(
),(
00
2
2
2
=− pxUCLp
dx
pxUd
, (6.2
V náhradním schématu elementárního úseku vedení vystupují podélném směru
primární parametry vedení: (podélný měrný odpor), (podélná měrná indukčnost),
v příčném směru pak (příčná měrná vodivost), (příčná měrná kapacita), které jsou dány
konstrukčním provedením vedení.2 Kontrolní otázky příklady podkapitole 6.
b) Odvoďte uvedených rovnic vedení telegrafní rovnice.2 –1
a) Nakreslete náhradní schéma elementu vedení délce dx.
t
txi
LtxiR
x
txu
∂
∂
+=
∂
∂
−
),(
),(
),(
00 ,
t
txu
CtxuG
x
txi
∂
∂
+=
∂
∂
−
),(
),(
),(
00 .2
Příklad 6.1 Vlny bezeztrátovém vedení
Nejprve budeme předpokládat ideální bezeztrátové vedení R0=0, G0=0.1 Shrnutí podkapitoly 6.3 Řešení rovnic vedení časové oblasti
6.3.
Ty ukazují, jak mění rozložení napětí proudu vedení závislosti čase (t) celé
jeho délce (změna x).2-6b)
6.
6.136 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
0),())((
),(
00002
2
=++− pxIpCGpLR
dx
pxId
.3-2)
a podobně pro proud
. Upravíme-li
rovnice tak, aby jedna obsahovala pouze napětí u(x,t) druhá proud i(x,t), získáme parciální
diferenciální rovnice druhého řádu nazývané telegrafní rovnice, jejichž řešení umožňuje
analyzovat rozložení vln napětí proudu podél vedení
