ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 139 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3- 1b.3 –1 Uvažujeme bezeztrátové vedení podle obr.3. Napětí vstupních svorkách bude mít stejný průběh jako vnitřní napětí zdroje, bude však sníženo úbytek vnitřním odporu Ri, )(25. Vedení blízkém konci napájeno zdroje napětí ui(t) vnitřním odporem Ri=150Ω.1 Poměry vedení nekonečné délky: schéma uspořádání, b) vnitřní napětí zdroje signálu Nejprve určíme sekundární parametry vedení: Vlnový odpor Ω== 50 0 0 C L Rv činitel šíření pCLp kde mns /5=τ měrné zpoždění signálu (zpoždění metr délky; odpovídající rychlost šíření pak rovna v=1/τ=200000 km/s).0)()(1 tu RR R tutu i vi v i = + = . 6.3-15) Příklad 6. Vnitřní napětí zdroje trojúhelníkový průběh znázorněný obr. Vedení nekonečně dlouhé. Platí jak pro obrazy, tak i pro okamžité hodnoty. Proto pro napětí proud místě platí )(),(),(),( xtitxixtutxu −=−=.3-1a primárními parametry C0=100 pF/m, L0=0,25 µH/m. Vstupní proud je vi i v RR tu R tu ti + == )()( )( 1 1 . v p p p p R txi txu pxI pxU +== ),( ),( ),( ),( , (6. Protože jde nekonečně dlouhé vedení, jeho vstupní odpor roven vlnovému odporu Rv=50Ω. u(t)i v x i(x,t)=i (t- v x u(x,t)=u (t- )1 u1(t)= x u(t)i + u(t)i + u(t)1 b)a) [V] [ s]µ Obrázek 6. Každý metr vzdálenosti začátku (blízkého konce) vedení znamená zpoždění signálu ns. 6.Elektrotechnika 139 Podíl napětí proudu libovolném místě vedení roven Rv