Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 139 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Napětí vstupních svorkách bude mít stejný průběh jako vnitřní
napětí zdroje, bude však sníženo úbytek vnitřním odporu Ri,
)(25.
Vstupní proud je
vi
i
v RR
tu
R
tu
ti
+
==
)()(
)( 1
1 .3.1 Poměry vedení nekonečné délky: schéma uspořádání, b)
vnitřní napětí zdroje signálu
Nejprve určíme sekundární parametry vedení:
Vlnový odpor Ω== 50
0
0
C
L
Rv činitel šíření pCLp kde mns /5=τ měrné
zpoždění signálu (zpoždění metr délky; odpovídající rychlost šíření pak rovna
v=1/τ=200000 km/s). Vedení blízkém konci napájeno zdroje napětí ui(t) vnitřním
odporem Ri=150Ω. Protože jde nekonečně dlouhé vedení, jeho vstupní odpor roven
vlnovému odporu Rv=50Ω.3-1a primárními parametry C0=100 pF/m,
L0=0,25 µH/m. Vnitřní napětí zdroje trojúhelníkový průběh znázorněný obr. Vedení nekonečně dlouhé.3-15)
Příklad 6.
v
p
p
p
p
R
txi
txu
pxI
pxU
+==
),(
),(
),(
),(
, (6.Elektrotechnika 139
Podíl napětí proudu libovolném místě vedení roven Rv.0)()(1 tu
RR
R
tutu i
vi
v
i =
+
= . Platí jak pro obrazy, tak i
pro okamžité hodnoty.
u(t)i
v
x
i(x,t)=i (t- v
x
u(x,t)=u (t- )1
u1(t)=
x
u(t)i
+
u(t)i
+
u(t)1
b)a)
[V]
[ s]µ
Obrázek 6. 6. 6.
Proto pro napětí proud místě platí
)(),(),(),( xtitxixtutxu −=−=.3 –1
Uvažujeme bezeztrátové vedení podle obr.3-
1b.
Každý metr vzdálenosti začátku (blízkého konce) vedení znamená zpoždění signálu ns
