1.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané
proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr. 1.
.44 vlastně
napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje. Zaměníme-li pořadí sumace a
derivace, dostáváme při uvážení 1. Použitím dříve uvedených základních
vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp.4. 2.45 )
kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky.
transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení. obou případech
platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1.15).46 )
kde spřažený magnetický tok.47 )
V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat. Toho využívají
některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj.Elektrotechnika 23
V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud. rozdělujících sil
(těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a
tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k
rozpojeným koncům smyčky. Pokud bychom smyčku podle Obr. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních
obvodových prvků induktoru kap. 1.1.44 prvním případě hovoří
o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o
napětí vlastní indukce. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření
Faradayova indukčního zákona.4. 2.
Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např. tohoto hlediska indukované napětí dle 1. Jev elektromagnetické indukce
zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje
(elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld
r
, magnetické
indukce B
r
a rychlosti v
r
jsou trvale navzájem kolmé.
Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů
∑∑ ==
Φ
==
N
k
k
N
k
iki
dt
d
uu
11
, 1.46 považována zobecněný tvar
indukčního zákona. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí
dt
d
ui
Φ
= 1. 2.3. nejjednodušší případ, kdy bude
přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v
r
v homogenním magnetickém poli s
indukcí B
r
.17 „zatížili“ nějakým
spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila
funkci zdroje elektrické energie.38 rovnici
dt
d
ui
Ψ
= 1. Rovnice 1. 1.
Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno
vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr. sběrnici, které vodič pohybuje)
dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti
BlvUi 1.44 )
Srovnáním 1.
K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém
poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší
pouze znaménku.3. Vlivem tzv. Pro dosažení vyšších hodnot
indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. zdrojích elektrické energie viz kap.3 vázaných induktorů kap.9. Uvažujme např
