Uvažujme např. rozdělujících sil
(těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a
tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k
rozpojeným koncům smyčky. 1.17 „zatížili“ nějakým
spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila
funkci zdroje elektrické energie.
Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např.
Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno
vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr.Elektrotechnika 23
V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud.47 )
V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat.44 prvním případě hovoří
o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o
napětí vlastní indukce.
. 2. zdrojích elektrické energie viz kap. tohoto hlediska indukované napětí dle 1.3.44 vlastně
napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje. 2.3. 2. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí
dt
d
ui
Φ
= 1. 1. 1.3 vázaných induktorů kap.
Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů
∑∑ ==
Φ
==
N
k
k
N
k
iki
dt
d
uu
11
, 1.
transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení. Vlivem tzv. Jev elektromagnetické indukce
zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje
(elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr.45 )
kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané
proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr.4.9. Použitím dříve uvedených základních
vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních
obvodových prvků induktoru kap.38 rovnici
dt
d
ui
Ψ
= 1. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld
r
, magnetické
indukce B
r
a rychlosti v
r
jsou trvale navzájem kolmé. Toho využívají
některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj. sběrnici, které vodič pohybuje)
dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti
BlvUi 1. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření
Faradayova indukčního zákona.15). nejjednodušší případ, kdy bude
přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v
r
v homogenním magnetickém poli s
indukcí B
r
.
K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém
poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu.46 považována zobecněný tvar
indukčního zákona. Pokud bychom smyčku podle Obr.1. Pro dosažení vyšších hodnot
indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. 1. Rovnice 1.4.46 )
kde spřažený magnetický tok. Zaměníme-li pořadí sumace a
derivace, dostáváme při uvážení 1.44 )
Srovnáním 1.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší
pouze znaménku. obou případech
platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1
