Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 24 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
4. 1. . 2. nejjednodušší případ, kdy bude přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v r v homogenním magnetickém poli s indukcí B r . Zaměníme-li pořadí sumace a derivace, dostáváme při uvážení 1. K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu. 1. Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr. Vlivem tzv.45 ) kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky. Pro dosažení vyšších hodnot indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. Rovnice 1.44 ) Srovnáním 1. 2. Pokud bychom smyčku podle Obr. 1. Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např.1.44 vlastně napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje. sběrnici, které vodič pohybuje) dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti BlvUi 1. zdrojích elektrické energie viz kap. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních obvodových prvků induktoru kap. rozdělujících sil (těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k rozpojeným koncům smyčky.Elektrotechnika 23 V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud. tohoto hlediska indukované napětí dle 1. Jev elektromagnetické indukce zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje (elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr.44 prvním případě hovoří o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o napětí vlastní indukce. Uvažujme např. Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů ∑∑ == Φ == N k k N k iki dt d uu 11 , 1.46 považována zobecněný tvar indukčního zákona. Toho využívají některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj. obou případech platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření Faradayova indukčního zákona.3. 2.38 rovnici dt d ui Ψ = 1.9.15). Použitím dříve uvedených základních vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp.3.46 ) kde spřažený magnetický tok. transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí dt d ui Φ = 1.47 ) V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld r , magnetické indukce B r a rychlosti v r jsou trvale navzájem kolmé.3 vázaných induktorů kap.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší pouze znaménku.4.17 „zatížili“ nějakým spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila funkci zdroje elektrické energie. 1