2. Pokud bychom smyčku podle Obr.17 „zatížili“ nějakým
spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila
funkci zdroje elektrické energie.9. tohoto hlediska indukované napětí dle 1. 1. 1.4.
Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů
∑∑ ==
Φ
==
N
k
k
N
k
iki
dt
d
uu
11
, 1. sběrnici, které vodič pohybuje)
dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti
BlvUi 1. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních
obvodových prvků induktoru kap.
K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém
poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu. rozdělujících sil
(těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a
tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k
rozpojeným koncům smyčky.46 )
kde spřažený magnetický tok.38 rovnici
dt
d
ui
Ψ
= 1.1.4.46 považována zobecněný tvar
indukčního zákona.44 )
Srovnáním 1. Toho využívají
některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj. 1. nejjednodušší případ, kdy bude
přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v
r
v homogenním magnetickém poli s
indukcí B
r
.3 vázaných induktorů kap. 1. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí
dt
d
ui
Φ
= 1. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření
Faradayova indukčního zákona.44 vlastně
napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší
pouze znaménku.
. 2.44 prvním případě hovoří
o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o
napětí vlastní indukce.3.3.
transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení.
Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např. Zaměníme-li pořadí sumace a
derivace, dostáváme při uvážení 1. zdrojích elektrické energie viz kap. Použitím dříve uvedených základních
vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld
r
, magnetické
indukce B
r
a rychlosti v
r
jsou trvale navzájem kolmé. obou případech
platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1. Rovnice 1. Jev elektromagnetické indukce
zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje
(elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr.
Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno
vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr. Uvažujme např. 2.47 )
V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat.15).17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané
proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr. Pro dosažení vyšších hodnot
indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. Vlivem tzv.Elektrotechnika 23
V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud.45 )
kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky
