1.42 )
Jak již víme předchozího výkladu, tento indukovaný proud bude následně budit své vlastní
magnetické pole, viz např. 1.
a) b)
Obr.43 jedním možných vyjádření Faradayova indukčního zákona.Elektrotechnika 1
Nyní všimněme situace, kdy umístíme smyčku magnetického pole, jak ukázáno
na následujících obrázcích. elektromotorické napětí [V], značené také jako oběhové napětí
ou Rovnice 1.17. Obr.15.
Touto skutečností dán směr indukovaného proudu, tedy také záporné znaménko vztahu
( 1.17: vysvětlení indukčního zákona přerušená smyčka
-dΦ
+
i
Φ(t)
+dΦ
+
i
Φ(t)
ui
+dΦ
+
Φ(t)
ui
-dΦ
+
Φ(t)
. 1.
Dále uvažujme případ, kdy smyčka přerušena, jak znázorněno Obr.
a) b)
Obr.16.42 Jeho vynásobením odporem smyčky dále dostáváme rovnici
dt
d
emn
Φ
−= 1. Smyčka nejdříve uzavřená uvažujeme její elektrický odpor R,
viz Obr. Podle Lenzova pravidla bude vždy takového směru,
aby působilo proti příčině svého vzniku (proti změně magnetického toku, která jej vyvolala). 1.16: vysvětlení indukčního zákona uzavřená smyčka
Smyčka vyznačen kladný směr oběhu (šipkou +), který směrem magnetického toku
svázán dle Ampérova pravidla pravé ruky. roce 1831 významný anglický vědec Faraday
experimentálně zjistil, při časové změně magnetického toku procházejícího plochou
smyčky, dochází indukci elektrického proudu smyčkou
dt
d
R
i
Φ
−=
1
. 1. 1.43 )
kde veličina Riemn tzv
