Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 22 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
15 necháme protékat proud i, kolem vodiče vytvoří magnetické pole plochou smyčky bude protékat magnetický tok Φ. Při zanedbání rozptylu při stejné ploše všech závitů lze poslední vztah dále zjednodušit na Φ=Ψ 1. úhel 0=α dostáváme pro magnetický tok zjednodušený praxi často užívaný) vztah BS=Φ 1.40 ) Energie akumulovaná magnetickém poli dána energií potřebnou vytvoření tohoto magnetického pole rovna 2 2 1 2 1 LiiWm =Ψ= 1.8b), její indukčnost rovna i L Ψ = 1. 1. Budeme-li uvažovat cívku závitech (např.36 ) Indukčnost měříme jednotkách henry [H]. podle Obr. 1. spřažený (spjatý, cívkový) magnetický tok roven ∑= Φ=Ψ N k k 1 .39 ) Obecně závisí velikost indukčnosti uspořádání vodičů, geometrických rozměrech a materiálových vlastnostech prostředí stanovit řešením příslušného magnetického pole. Obr. 1.38 ) Jde součet magnetických toků procházejících plochami všech závitů cívky. indukčnost cívky počtem závitů uzavřeným jádrem délky průřezu za předpokladu homogenního magnetického pole jádře, dána vztahem l S NL r 2 0 µµ= 1.37 ) kde tzv. Tak např.Elektrotechnika 21 normály konstantní celé ploše Je-li navíc plocha kolmá směru magnetické indukce (tj. 1.15: definici indukčnosti smyčky Potom definujeme indukčnost smyčky jako podíl magnetického toku proudu, který tento tok vytvořil i L Φ = 1.35 ) Jestliže vytvoříme vodiče smyčku podle Obr.41 )