V rovnici byly uvažovány časové okamžiky jako okamžiky, kterých
indukované napětí prochází nulou, kdy začíná končí kladná půlvlna.
5. Dále můžeme neperiodickými průběhy setkat při buzení obvodů
izolovanými impulsy, které mohou samy nabývat rozmanitých tvarů, jak ukazují příklady na
Obr. 5.7.
Předpokládejme, byl magnetický tok např. přechodných jevech,
které nastávají zapnutí vypnutí napájecích zdrojů nebo při změně některého obvodového
parametru.8: exponenciální impuls, impuls „sinus-kvadrát“, obdélníkový impuls reálný a
idealizovaný. kvaziperiodické, vyjadřující přechod mezi
původními novými ustálenými stavy, viz příklady Obr.5 Neperiodické veličiny
Neperiodické časové průběhy vykazují obvody zejména při tzv.8: Příklady časových průběhů izolovaných impulsů
t
u(t)
0
t
u(t)
0
u(t)
t
0
t
u(t)
0
U0
t0
idealizovaný tvar
reálný tvar
t
u(t)
0
U0
τ
t
u(t)
0
U0
t0
.7: Příklady časových průběhů napětí přechodných jevů
Takovéto průběhy možné plně popsat pouze jejich funkční závislostí celém uvažovaném
časovém intervalu.
a) c)
Obr. Vzhledem derivaci ve
Faradayově indukčním zákoně ovšem znamená, těchto okamžicích nabývá magnetický
tok svých extrémů, svého minima čase maxima čase Efektivní hodnotu pak
můžeme vypočítat základě znalosti činitele tvaru indukovaného napětí jako stUkU . Odezva obvodu pak opět veličinou neperiodickou. Pro efektivní
hodnotu napětí pak dostáváme praxi často užívaný vztah
mmmsth fNfNfNUkU Φ=Φ=Φ== 44. 5. 5.
a) c)
Obr. Zpravidla jedná různé druhy doznívajících průběhů exponenciálního typu či
exponenciálně tlumené periodické průběhy, tzv. 5.150 Elektrotechnika 1
mm
TT
is fN
T
N
d
T
N
dt
dt
d
N
T
dttu
T
U
m
m
Φ=Φ=Φ=
Φ
== ∫∫∫
Φ+
Φ−
4
422
)(
2
2/
0
2/
0
. harmonického tvaru.424
22
&π
π
. Pak indukované napětí
harmonické, neboť derivace harmonické funkce opět funkcí harmonickou
