5.
Předpokládejme, byl magnetický tok např. Zpravidla jedná různé druhy doznívajících průběhů exponenciálního typu či
exponenciálně tlumené periodické průběhy, tzv. Pro efektivní
hodnotu napětí pak dostáváme praxi často užívaný vztah
mmmsth fNfNfNUkU Φ=Φ=Φ== 44.
a) c)
Obr.7: Příklady časových průběhů napětí přechodných jevů
Takovéto průběhy možné plně popsat pouze jejich funkční závislostí celém uvažovaném
časovém intervalu. kvaziperiodické, vyjadřující přechod mezi
původními novými ustálenými stavy, viz příklady Obr.5 Neperiodické veličiny
Neperiodické časové průběhy vykazují obvody zejména při tzv.
5. Vzhledem derivaci ve
Faradayově indukčním zákoně ovšem znamená, těchto okamžicích nabývá magnetický
tok svých extrémů, svého minima čase maxima čase Efektivní hodnotu pak
můžeme vypočítat základě znalosti činitele tvaru indukovaného napětí jako stUkU .150 Elektrotechnika 1
mm
TT
is fN
T
N
d
T
N
dt
dt
d
N
T
dttu
T
U
m
m
Φ=Φ=Φ=
Φ
== ∫∫∫
Φ+
Φ−
4
422
)(
2
2/
0
2/
0
. 5.
a) c)
Obr. přechodných jevech,
které nastávají zapnutí vypnutí napájecích zdrojů nebo při změně některého obvodového
parametru. 5. Pak indukované napětí
harmonické, neboť derivace harmonické funkce opět funkcí harmonickou. harmonického tvaru.
V rovnici byly uvažovány časové okamžiky jako okamžiky, kterých
indukované napětí prochází nulou, kdy začíná končí kladná půlvlna.7.424
22
&π
π
. Dále můžeme neperiodickými průběhy setkat při buzení obvodů
izolovanými impulsy, které mohou samy nabývat rozmanitých tvarů, jak ukazují příklady na
Obr. 5. Odezva obvodu pak opět veličinou neperiodickou.8: exponenciální impuls, impuls „sinus-kvadrát“, obdélníkový impuls reálný a
idealizovaný.8: Příklady časových průběhů izolovaných impulsů
t
u(t)
0
t
u(t)
0
u(t)
t
0
t
u(t)
0
U0
t0
idealizovaný tvar
reálný tvar
t
u(t)
0
U0
τ
t
u(t)
0
U0
t0
