Velikost
odporu závisí geometrických rozměrech materiálových vlastnostech prostředí se
stanovit řešením příslušného proudového pole. Zjistíme, potenciál bodů obou koncích kanálu liší, směru toku
elektrického proudu dochází úbytku potenciálu, který přímo úměrný velikosti proudu
iRu BAAB . ustálený stejnosměrný proud definovaný jako
t
Q
I 1. Uvedený vztah
vyjadřuje Ohmův zákon (nalezený německým badatelem Ohmem 1825).13 )
Speciálním případem proudové pole homogenní, které vzniká např. Vztah 1.11 )
Je-li element plochy kolmý proudnici (jako tomu např. Nejčastější případ, kdy kanál konstantní
průřez celé své délce Pak pro odpor platí
S
l
R 1.12 )
Elektrický proud protékající plochou případě nehomogenního proudového pole dán
plošným integrálem skalárního součinu vektorů J
r
a Sd
r
, tedy
∫∫ ⋅=
S
SdJi
rr
.15 )
Vraťme vodivému kanálu Obr.12 proto dále zjednoduší na
S
I
J 1.=−= 1. Tento jedné straně omezen plochou SA, na
druhé plochou SB.16 )
Konstanta úměrnosti nazývá elektrický odpor měří ohmech [Ω].14 )
kdy průřezem vodiče prochází čase konstantní náboj tomto případě jsou nejenže
proudnice kolmé plochu 0=α ale proudová hustota také všech místech průřezu
stejnou velikost. 1. dlouhém kovovém
vodiči homogenního materiálu, konstantním průřezem své délce, kterým prochází
v čase neproměnný proud Jedná tzv.17 )
Velikost odporu tedy přímo úměrná délce kanálu nepřímo průřezu Prostředí je
charakterizováno měrným (specifickým) odporem jehož jednotka [Ωm]. 1.19 )
. nezávislost
měrného odporu velikosti proudu Vedle elektrického odporu definujeme elektrickou
vodivost jednotkou siemens [S], jako reciprokou hodnotu
R
G
1
= 1.7.18 )
Podobně definována měrná (specifická) vodivost jednotkou [Sm-1
], jako
ρ
γ
1
= 1. dlouhého přímého vodiče),
je 0=α předchozí vztah zjednoduší na
dS
di
J 1.Elektrotechnika 1
αcosdS
di
J 1. Nutným
předpokladem pro platnost Ohmova zákona však linearita prostředí, tj
