dlouhém kovovém
vodiči homogenního materiálu, konstantním průřezem své délce, kterým prochází
v čase neproměnný proud Jedná tzv.Elektrotechnika 1
αcosdS
di
J 1.12 )
Elektrický proud protékající plochou případě nehomogenního proudového pole dán
plošným integrálem skalárního součinu vektorů J
r
a Sd
r
, tedy
∫∫ ⋅=
S
SdJi
rr
.11 )
Je-li element plochy kolmý proudnici (jako tomu např. Tento jedné straně omezen plochou SA, na
druhé plochou SB. Zjistíme, potenciál bodů obou koncích kanálu liší, směru toku
elektrického proudu dochází úbytku potenciálu, který přímo úměrný velikosti proudu
iRu BAAB .12 proto dále zjednoduší na
S
I
J 1.14 )
kdy průřezem vodiče prochází čase konstantní náboj tomto případě jsou nejenže
proudnice kolmé plochu 0=α ale proudová hustota také všech místech průřezu
stejnou velikost. nezávislost
měrného odporu velikosti proudu Vedle elektrického odporu definujeme elektrickou
vodivost jednotkou siemens [S], jako reciprokou hodnotu
R
G
1
= 1. Nejčastější případ, kdy kanál konstantní
průřez celé své délce Pak pro odpor platí
S
l
R 1. Velikost
odporu závisí geometrických rozměrech materiálových vlastnostech prostředí se
stanovit řešením příslušného proudového pole. dlouhého přímého vodiče),
je 0=α předchozí vztah zjednoduší na
dS
di
J 1.17 )
Velikost odporu tedy přímo úměrná délce kanálu nepřímo průřezu Prostředí je
charakterizováno měrným (specifickým) odporem jehož jednotka [Ωm].=−= 1. 1.7. Nutným
předpokladem pro platnost Ohmova zákona však linearita prostředí, tj. Uvedený vztah
vyjadřuje Ohmův zákon (nalezený německým badatelem Ohmem 1825).19 )
. Vztah 1.16 )
Konstanta úměrnosti nazývá elektrický odpor měří ohmech [Ω]. ustálený stejnosměrný proud definovaný jako
t
Q
I 1.15 )
Vraťme vodivému kanálu Obr. 1.13 )
Speciálním případem proudové pole homogenní, které vzniká např.18 )
Podobně definována měrná (specifická) vodivost jednotkou [Sm-1
], jako
ρ
γ
1
= 1
