Příklad
takového kanálu nakreslen Obr. 1.
makroskopické teorie elektromagnetického pole). 1.Elektrotechnika 13
d
S
C rεε0= 1.7. 1.
Část prostoru, které dochází pohybu volných nábojů, vytváří vodivý kanál. když veličinou pracuje matematického hlediska jako
s nekonečně malou, hlediska fyzikálního musí obsahovat dostatečně velký počet nabitých
částic, aby mohla být považována spojitou funkci času (definice vychází tzv.
Proud skalární veličinou, jejíž kladný smysl ztotožňujeme smyslem pohybu
kladných nábojů.
Až dosud jsme předpokládali, náboje poli jsou konstantní nepohyblivé. proudnicích. Jedná vektorovou veličinu se
směrem daným tečnou proudnice daném bodě velikostí
i(t)
. Proud pak
definujeme jako rychlost změny náboje
dt
dq
i 1. Hovoříme
proto proudovém poli, které každém bodě charakterizováno proudovou hustotou
(hustotou elektrického proudu) J
r
, jednotkou [Am-2
].9 )
Tato energie může být později kondenzátoru opět odebrána. konvenční směr elektrického proudu původ počátcích
nauky elektřině, kdy nebyla dostatečně známa struktura hmoty, byl zvolen právě naopak
než smysl pohybu elektronů tvořících proud vodičích.10 )
a měříme jej ampérech [A]. Jestliže se
však náboje časem mění nebo pohybují, představují elektrický proud. 1.6
Obr. Tento tzv.8 )
Při umisťování nábojů elektrodách (nabíjení kondenzátoru) byla vynaložena práce,
která nyní kondenzátoru akumulována formě energie elektrického pole
2
2
1
2
1
CuQuWe 1.6: Čítací šipka proudu
Pokud proud funkcí času, která nabývá kladných záporných hodnot, skutečný smysl
totožný vyznačeným tom časovém úseku, kdy funkce i(t) nabývá kladných hodnot. Kladný smysl proudu
vyznačujeme pomocí čítací šipky proudu, viz Obr.
Obr.7: Vodivý kanál
Kladné hypotetické částice pohybují nejkratších drahách, tzv
