27 )
.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv. Aplikací
( 1. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
.15 máme rovnici RSJElU .16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp. teplotní součinitel odporu. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu.17 jako
l
S
G 1. měrný odpor při teplotě resp.21 )
kde resp. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt. Dle 1.2 )).
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1.17 dostáváme výsledek
JE 1.26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.25 )
s jednotkou watt [W]. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1. energii tepelnou nebo světelnou. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.22 )
Z posledního vztahu lze např.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní. EJ
rr
γ= 1.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní).17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1
