Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp.27 )
. měrný odpor při teplotě resp. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
.17 jako
l
S
G 1. Aplikací
( 1.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1.
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1.15 máme rovnici RSJElU . EJ
rr
γ= 1. teplotní součinitel odporu.21 )
kde resp.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1. energii tepelnou nebo světelnou.22 )
Z posledního vztahu lze např. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.17 dostáváme výsledek
JE 1. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní).25 )
s jednotkou watt [W].26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1. Dle 1.2 )).3 dostáváme RIElU dále dosazením 1. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1.16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1
