20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1.25 )
s jednotkou watt [W]. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp.27 )
. Dle 1. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
.17 dostáváme výsledek
JE 1. Aplikací
( 1. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv.26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1.22 )
Z posledního vztahu lze např.15 máme rovnici RSJElU .17 jako
l
S
G 1. měrný odpor při teplotě resp. teplotní součinitel odporu.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní). energii tepelnou nebo světelnou.2 )).16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.21 )
kde resp. EJ
rr
γ= 1.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1
