Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní. Dle 1. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1. Aplikací
( 1.27 )
.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru.17 dostáváme výsledek
JE 1.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1.15 máme rovnici RSJElU . EJ
rr
γ= 1. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno. energii tepelnou nebo světelnou. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní). měrný odpor při teplotě resp. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1.2 )). teplotní součinitel odporu.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp.
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1.25 )
s jednotkou watt [W]. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1.17 jako
l
S
G 1.21 )
kde resp.22 )
Z posledního vztahu lze např.16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole
