21 )
kde resp.17 dostáváme výsledek
JE 1.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní). měrný odpor při teplotě resp.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1.17 jako
l
S
G 1. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
. teplotní součinitel odporu.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1.22 )
Z posledního vztahu lze např. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno. energii tepelnou nebo světelnou. Dle 1. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt.25 )
s jednotkou watt [W]. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu.15 máme rovnici RSJElU .26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1.27 )
.16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole.
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1. EJ
rr
γ= 1. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.2 )). Aplikací
( 1
