Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 137 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
tomu slouží různé způsoby aproximace charakteristik, např. 4. Řešení lze provést následujícím způsobem. při 0=mzR .136 Elektrotechnika 1 Vypočítáme magnetická napětí železného jádra pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku a sestrojíme charakteristiku Umz( provedeme stejným způsobem, předpokladu znalosti magnetizační charakteristiky HfB jako dříve řešených příkladech.4, jehož jádro složeno transformátorových plechů při činiteli plnění kz=0. 4.13b vede závěru, jde velikost magnetického toku při zanedbání magnetického odporu železného jádra, tj. metoda nejmenších čtverců.5A. Geometrické rozměry magnetického obvodu jsou stejné.10 průsečíku obou charakteristik pak odečteme velikosti magnetického toku magnetického napětí jádře 1mzU Všimněte si, překlopená charakteristika vytíná svislé ose úsek mvmk 1=Φ Formální interpretace podle náhradního obvodu na Obr. Abychom však mohli početně pracovat charakteristikami, které jsou získávány měřením jsou dispozici formě grafů (méně častěji tabulek), nutno nejdříve vyjádřit analyticky. 4. . Hledáme proto koeficienty polynomu 3 3 2 2103 zzzz BaBaBaaBg +++= . 4.0;3. Vypočítejte velikost magnetického toku magnetickou indukci vzduchové mezeře, je-li počet závitů N=1000 magnetovací proud I=2.0 Interpolací provedeme náhradu grafické závislosti )(1 zz BfH − = polynomem n–tého stupně znz BgH Závislost monotonní, bude zřejmě dostatečné volit n=3.7 Uvažujte magnetický obvod Příklad 4.2 Tab. Podle věty obvodovém napětí magnetickém poli můžeme psát rovnici v v z z v v v zzvvzzmvmzm l B l k B fl B lBflHlHUUNIF 0 1 0 1 )()( µµ +=+=+=+== −− , kde označení )(1 zz BfH − = vyjadřuje funkci inverzní funkci HfB představující magnetizační křivku daného materiálu, viz Obr. Dále budeme předpokládat, hodnota magnetické indukce jádře leží intervalu TBz >∈< 9.95. metoda interpolace pomocí polynomu určitého stupně tzv. 4.11 odečteme pro zvolené hodnoty odpovídající hodnoty Hz a zapíšeme tabulky, vizTab. 4. Příklad 4.2. Lze totiž sestrojit celkovou magnetizační charakteristiku mFf=Φ jako součet obou charakteristik předchozích, tj. Postup znázorněn Obr. Grafická konstrukce řešení sice velmi názorná, avšak časově zdlouhavá také méně přesná. Druhá metoda zvláště vhodná pro aproximaci tabelovaných hodnot, které byly získány měřením, neboť umožňuje do jisté míry „vyhladit“ chyby, kterými každé měření zatíženo. Naznačený postup ukážeme jednoduchém příkladě.11. Umz( a )( mvUf=Φ Sčítání provádí pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku směru osy magnetického napětí, neboť jde sériové spojení mzR mvR této výsledné charakteristiky pak můžeme odečítat magnetické toky pro libovolné hodnoty magnetomotorického napětí nebo naopak. pro magnetickou indukci Bv. Z příslušné křivky Obr. Obdrželi jsme rovnici pro hledanou veličinu, tj. Přímková charakteristika vzduchové mezery mvUf=Φ překlopí okolo svislé osy posune ose vodorovné velikost magnetomotorického napětí 1mF Magnetický odpor vzduchové mezery je dán rovnicí 4.19b