18, spolu naznačením celého postupu řešení. 4. 4.11 Proto např.
Je proto třeba vypočítat magnetický tok 12Φ Dále uvedený postup vychází opět metody
postupného zjednodušování obvodu.
Pokud necháme protékat proud pouze cívkou závity, dostaneme postupem analogickým
předešlému pro vlastní indukčnost výraz
mbR
N
I
N
I
L
2
2
2
222
2
22
2 =
Φ
=
Ψ
= ,
kde bylo dosazeno
mbmb
m
R
IN
R
F
Φ 222
22 a
31
31
2
mm
mm
mmb
RR
RR
RR
+
+= ,
viz náhradní obvod Obr. pro zvýšení indukčností cívek
užívá jader relativní permeabilitou .134 Elektrotechnika 1
a dle Hopkinsonova zákona pro magnetický tok
mama
m
R
IN
R
F 111
11 ==Φ . Zřejmě platí
323121
3
11
32
31
2
2311
2
2
12
mmmmmm
m
mm
m
ma
m
m
m
m
m
RRRRRR
R
IN
RR
R
R
F
R
R
R
U
++
=
+
⋅=
Φ
==Φ ,
po dosazením definičního vztahu úpravou pak dostáváme
.1>>rµ
Pro výpočet vzájemné indukčnosti můžeme vyjít libovolného výše uvedených
náhradních obvodů. 4. Vyjděme schématu Obr.
Vlastní indukčnost pak rovna
maR
N
I
N
I
L
2
1
1
111
1
11
1 =
Φ
=
Ψ
= . provedeno Obr.18: výpočtu vzájemné indukčnosti
Vzájemnou indukčnost budeme tomto případě počítat vztahu
1
122
1
21
I
N
I
M
Φ
=
Ψ
= .17b.
a) c)
Obr. 4.
Z výsledků zřejmé, vlastní indukčnost přímo úměrná kvadrátu počtu závitů dané
cívky nepřímo úměrná celkovému magnetickému odporu Ten dán rozměry a
vlastnostmi použitého jádra, viz vztah 4.17a, kde ještě vyznačíme další potřebné
veličiny
