B
H
0 Hz4
Bz4
B
H
0 Hz3
Bz3
B
H
0 Hz1
Bz1
.
a) c)
Obr.15a). 4.3.
Odsud určíme intenzitu 4zH odečteme magnetizační křivky indukci 4zB (Obr. 4.
Nyní určíme indukci 1zB magnetizační křivky odečteme intenzitu 1zH (Obr.
Magnetická indukce pólových nástavcích je
3
32
z
v
zz
S
BB
Φ
==
a úbytek nich (uvažujeme, jsou stejně veliké)
3332 zzmm HlUU .
Intenzitu 3zH jsme přitom odečetli magnetizační křivky daného materiálu (Obr.15b) a
vypočítáme magnetický tok Celkový tok dodávaný cívkou levé větvi pak musí být
114 zzv SB=Φ+Φ=Φ .132 Elektrotechnika 1
a) c)
Obr. 4.15c) a
vypočtítáme úbytek magnetického napětí 111 zzm lHU Potřebné magnetomotorické napětí je
konečně rovno 123 mvmm UUNIF +== . 4. 4.
Toto napětí však rovno úbytku pravé větvi, neboť jsou spolu řazeny paralelně, proto
4423 zzvm lHU .14: Rozvětvený magnetický obvod jeho náhradní schéma
Pro jednoduchost uvažujeme délce jednotlivých větví všude stejně velký příčný průřez zS
a magnetickou indukci zadaných podmínek vzduchové mezeře určíme magnetický
tok magnetické napětí mezeře mvU podobně jako Příklad 4.15: postupu řešení rozvětveného magnetického obvodu
Celkové magnetické napětí příčné větvi pak
3223 mmmvvm UUUU ++=
