11. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78. Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části.3).2== . Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556.UUF mvmzm 22079=+= .0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce.
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08.5
Složitější magnetický obvod podle Obr. Předpokládáme však stejný magnetický materiál. 4.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. 4.
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4. stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
. Obr. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné.
.
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4.
Příklad 4. 4.14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez). 4. 4.14b,c.89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A.1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978. Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
.
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr
