Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 132 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr .13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978. 4. 4. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. 4.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.5 Složitější magnetický obvod podle Obr. 4. Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. . Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez).2== .11.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné.14b,c.UUF mvmzm 22079=+= . Příklad 4.3). Předpokládáme však stejný magnetický materiál. Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556. Obr. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4.Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr .0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. 4. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08