11. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78. stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
.2== .1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní. 4. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). 4. Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez). Předpokládáme však stejný magnetický materiál. Obr.5
Složitější magnetický obvod podle Obr.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části.3).89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A. 4.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556.
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08.UUF mvmzm 22079=+= .
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978. 4. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné.
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4.Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.
Příklad 4. Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
. 4.14b,c.
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4.
.0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce
