UUF mvmzm 22079=+= . 4.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978.Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A.0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. 4. 4.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. Předpokládáme však stejný magnetický materiál. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .11.
. Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556.
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr.2== .
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez).
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr. Obr. stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
.
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.5
Složitější magnetický obvod podle Obr. 4.
Příklad 4.14b,c.
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4. 4.3).
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08. Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
.1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní
