htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné.3).UUF mvmzm 22079=+= . 4.
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08.
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4.2== .
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr. 4.0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. Předpokládáme však stejný magnetický materiál.
Příklad 4. Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. 4.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978. Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78.
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.14b,c.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části.11.89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A.
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4. 4.5
Složitější magnetický obvod podle Obr.14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez). stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
.Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. 4. Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Obr.
.
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr
