Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 132 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
11. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části.3).2== . Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556.UUF mvmzm 22079=+= .0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08.5 Složitější magnetický obvod podle Obr. Předpokládáme však stejný magnetický materiál. 4.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. 4. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr . Obr. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné. . Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. Příklad 4. 4.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). 4. 4.14b,c.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr . Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr