Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 132 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Předpokládáme však stejný magnetický materiál.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). . 4. 4.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. 4.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Příklad 4.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).UUF mvmzm 22079=+= .13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978.2== .Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08.5 Složitější magnetický obvod podle Obr.0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr .3).14b,c. Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní. 4. Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.11. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr . 4. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné. Obr