Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 132 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78.Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.11. Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08. 4.0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).2== .13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978.UUF mvmzm 22079=+= . 4. Obr.3). Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.14b,c. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4.5 Složitější magnetický obvod podle Obr. 4. Předpokládáme však stejný magnetický materiál. 4.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr . stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr . 4. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr. Příklad 4. Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. .13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části