Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 132 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). 4. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr . Předpokládáme však stejný magnetický materiál. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné. Obr.UUF mvmzm 22079=+= . Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4.11.14b,c. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. 4.2== . Příklad 4.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78.5 Složitější magnetický obvod podle Obr.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. 4. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A. Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr. .0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní. 4.Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.3). Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556. Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08. 4.0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr