2 −
⋅⋅=
Φ
=
Φ
= WbA
NIF
R m
m &
nebo vztahu
S
l
R s
m
µ
1
= kde 13
10654
215
1 −−
⋅⋅=== mH.12: Ocelový prstenec magnetizační křivka
Postupně můžeme psát
A
N
dH
N
Hl
INIHlIldH ss
s
l
74.6mWb?
Při řešení předpokládáme tds kdy lze považovat magnetické pole prstenci přibližně za
homogenní.
Magnetický odpor lze vypočítat Hopkinsonova zákona
15
1047.0===⇒=⇒∑=⋅∫ &
rr π
.12b. Známe rozměry pracovního prostoru kterém požadujeme indukci .3
Uvažujme toroidní magnetický obvod železným jádrem vzduchovou mezerou podle
Obr. 4.
Příklad 4.
a) b)
Obr. 4. Pak můžeme psát TSBz 1=Φ= magnetizační křivky příslušného materiálu
odečíst hodnotu intenzity 1
215 −
⋅= mAHz jak schematicky ukázáno Obr.
Střední průměr prstence ds=220mm.
Protože toroidní jádro vyrobeno feromagnetického materiálu, nemůžeme zde pro určení
úbytku magnetického napětí mzU Hopkinsonův zákon použít (neznáme totiž permeabilitu a
proto ani magnetický odpor mzR pro daný pracovní bod). Můžeme ale vypočítat magnetickou
indukci jádře
.12a.
Hledáme potřebné magnetomotorické napětí budicí cívky .
H
B
µ .1b.2
Na ocelovém prstenci průřezu S=600mm2
je vinutí N=200 závitech, viz Obr. 4.
Magnetický tok SB=Φ Hopkinsonův zákon dává magnetické napětí vzduchové mezery
v
v
mvmv
S
l
RU
0µ
Φ=Φ= . 4.Elektrotechnika 129
Příklad 4. Jak velký proud musí vinutím procházet jaký je
magnetický odpor jádra je-li magnetický tok Φ=0
