Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 130 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3 Uvažujme toroidní magnetický obvod železným jádrem vzduchovou mezerou podle Obr. 4. Můžeme ale vypočítat magnetickou indukci jádře . H B µ . Magnetický tok SB=Φ Hopkinsonův zákon dává magnetické napětí vzduchové mezery v v mvmv S l RU 0µ Φ=Φ= . 4.12: Ocelový prstenec magnetizační křivka Postupně můžeme psát A N dH N Hl INIHlIldH ss s l 74. Magnetický odpor lze vypočítat Hopkinsonova zákona 15 1047. Příklad 4. a) b) Obr. 4. Hledáme potřebné magnetomotorické napětí budicí cívky . Pak můžeme psát TSBz 1=Φ= magnetizační křivky příslušného materiálu odečíst hodnotu intenzity 1 215 − ⋅= mAHz jak schematicky ukázáno Obr.0===⇒=⇒∑=⋅∫ & rr π .Elektrotechnika 129 Příklad 4. 4. Známe rozměry pracovního prostoru kterém požadujeme indukci .6mWb? Při řešení předpokládáme tds kdy lze považovat magnetické pole prstenci přibližně za homogenní.12a.12b.1b. Protože toroidní jádro vyrobeno feromagnetického materiálu, nemůžeme zde pro určení úbytku magnetického napětí mzU Hopkinsonův zákon použít (neznáme totiž permeabilitu a proto ani magnetický odpor mzR pro daný pracovní bod).2 Na ocelovém prstenci průřezu S=600mm2 je vinutí N=200 závitech, viz Obr. Jak velký proud musí vinutím procházet jaký je magnetický odpor jádra je-li magnetický tok Φ=0. Střední průměr prstence ds=220mm.2 − ⋅⋅= Φ = Φ = WbA NIF R m m & nebo vztahu S l R s m µ 1 = kde 13 10654 215 1 −− ⋅⋅=== mH