Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 130 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
a) b) Obr.12b.1b. Jak velký proud musí vinutím procházet jaký je magnetický odpor jádra je-li magnetický tok Φ=0. Můžeme ale vypočítat magnetickou indukci jádře . H B µ . Magnetický tok SB=Φ Hopkinsonův zákon dává magnetické napětí vzduchové mezery v v mvmv S l RU 0µ Φ=Φ= .Elektrotechnika 129 Příklad 4. Pak můžeme psát TSBz 1=Φ= magnetizační křivky příslušného materiálu odečíst hodnotu intenzity 1 215 − ⋅= mAHz jak schematicky ukázáno Obr. 4.12a.0===⇒=⇒∑=⋅∫ & rr π . Protože toroidní jádro vyrobeno feromagnetického materiálu, nemůžeme zde pro určení úbytku magnetického napětí mzU Hopkinsonův zákon použít (neznáme totiž permeabilitu a proto ani magnetický odpor mzR pro daný pracovní bod). Známe rozměry pracovního prostoru kterém požadujeme indukci .12: Ocelový prstenec magnetizační křivka Postupně můžeme psát A N dH N Hl INIHlIldH ss s l 74.2 Na ocelovém prstenci průřezu S=600mm2 je vinutí N=200 závitech, viz Obr. 4. Střední průměr prstence ds=220mm. Příklad 4.3 Uvažujme toroidní magnetický obvod železným jádrem vzduchovou mezerou podle Obr. Magnetický odpor lze vypočítat Hopkinsonova zákona 15 1047. Hledáme potřebné magnetomotorické napětí budicí cívky . 4. 4.6mWb? Při řešení předpokládáme tds kdy lze považovat magnetické pole prstenci přibližně za homogenní.2 − ⋅⋅= Φ = Φ = WbA NIF R m m & nebo vztahu S l R s m µ 1 = kde 13 10654 215 1 −− ⋅⋅=== mH