0===⇒=⇒∑=⋅∫ &
rr π
.
a) b)
Obr.12a.
Protože toroidní jádro vyrobeno feromagnetického materiálu, nemůžeme zde pro určení
úbytku magnetického napětí mzU Hopkinsonův zákon použít (neznáme totiž permeabilitu a
proto ani magnetický odpor mzR pro daný pracovní bod). Jak velký proud musí vinutím procházet jaký je
magnetický odpor jádra je-li magnetický tok Φ=0. 4.12: Ocelový prstenec magnetizační křivka
Postupně můžeme psát
A
N
dH
N
Hl
INIHlIldH ss
s
l
74. Můžeme ale vypočítat magnetickou
indukci jádře
. Známe rozměry pracovního prostoru kterém požadujeme indukci .2 −
⋅⋅=
Φ
=
Φ
= WbA
NIF
R m
m &
nebo vztahu
S
l
R s
m
µ
1
= kde 13
10654
215
1 −−
⋅⋅=== mH.
Magnetický tok SB=Φ Hopkinsonův zákon dává magnetické napětí vzduchové mezery
v
v
mvmv
S
l
RU
0µ
Φ=Φ= .
Příklad 4.
Hledáme potřebné magnetomotorické napětí budicí cívky .
H
B
µ .Elektrotechnika 129
Příklad 4.3
Uvažujme toroidní magnetický obvod železným jádrem vzduchovou mezerou podle
Obr. Pak můžeme psát TSBz 1=Φ= magnetizační křivky příslušného materiálu
odečíst hodnotu intenzity 1
215 −
⋅= mAHz jak schematicky ukázáno Obr. 4.6mWb?
Při řešení předpokládáme tds kdy lze považovat magnetické pole prstenci přibližně za
homogenní. 4.
Magnetický odpor lze vypočítat Hopkinsonova zákona
15
1047.2
Na ocelovém prstenci průřezu S=600mm2
je vinutí N=200 závitech, viz Obr. 4.1b.
Střední průměr prstence ds=220mm.12b
