4. Při analýze
vycházíme kompletně zadaného obvodu hledáme velikosti magnetických toků úbytků
magnetických napětí jeho jednotlivých částech (větvích). Protože komutační křivka magneticky měkkých
materiálů jen nepatrně odlišuje křivky prvotní magnetizace, technických aplikacích se
tyto křivky zpravidla nerozlišují jsou považovány jedinou magnetizační křivku, kterou
je daný materiál charakterizován.4 Řešení magnetických obvodů
Cílem řešení magnetických obvodů analýza nebo syntéza obvodu.7).11 jsou uvedeny některé typické magnetizační
křivky )(HfB praxi používaných materiálů. Proto řešení
magnetických obvodů pouze přibližné.
iv(t)
B(t)
. Jak bylo již jednou poznamenáno, případě magnetických obvodů situace dále
komplikována hysterezí feromagnetických materiálů, existencí nenulových rozptylových toků
a nerovnoměrným rozložením toku příčném řezu magnetického obvodu.
Obr.128 Elektrotechnika 1
0,1
0,3
0,5
0,7
0,9
1,1
1,3
0 100 200 300 400 500 600 700 800 900
H [A/m]
B [T]
dynamový plech
transformátorový plech (4%Si)
ocelolitina
litina
Obr.11: Magnetizační křivky technických materiálů
Postup řešení ukážeme jednoduchých příkladech.10: vzniku vířivých proudů
4.
Postup řešení připomíná řešení nelineárních rezistorových (nesetrvačných) elektrických
obvodů. 4. magneticky měkkých materiálů úzkou hysterezní
smyčkou jako magnetizační křivky používá komutační křivka (Obr. Obr. Předpokládáme přitom určitý tvar a
materiál magnetického obvodu hledáme potřebnou velikost magnetomotorického napětí
NIFm (potřebný počet "ampérzávitů" budicí cívky). 4. 4. Častěji však provádíme syntézu,
kdy navrhujeme magnetický obvod tak, abychom dané pracovní oblasti (vzduchové mezeře)
zabezpečili požadovanou velikost magnetické indukce. Při takovém
zanedbání hystereze také ztrácejí význam pojmy inkrementální vratné permeability, které
splynou permeabilitou dynamickou
