důsledku platnosti Faradayova indukčního zákona totiž
v materiálu jádra indukuje oběhové napětí
dt
dB
S
dt
d
u −=
Φ
−=0 4. hustotě energie
∫= HdBAh 4.9
(smyčka 2). jeho složením z
elektricky odizolovaných plechů také přidáním křemíku jejich materiálu. 4. Zvláště pak pro
vysoké frekvence používají ferity, což jsou elektricky odizolované feromagnetické částice
slisované potřebného tvaru. vířivými proudy.9: Magneticky měkký tvrdý materiál
Pro úplnost dodejme, při střídavém magnetování vznikají dále materiálu přídavné
ztráty, tzv.10.26 )
které uzavřené dráze určitým odporem dává vzniknout vířivému proudu
dt
dB
R
S
R
u
iv −== 0
, 4. hysterezní ztráty, které způsobují zahřívání jádra cívky, kterou toto pole
vytvářeno.27 )
jak schematicky znázorněno Obr. 4.25 )
Jedná tzv.
Obr. Důsledek
je nerovnoměrné rozložení magnetického pole průřezu jádra (pole vytlačováno jeho
povrchu) již zmíněné přídavné ztráty, které materiál jádra zahřívají.24 )
Pokud přemagnetování realizováno střídavým zdrojem frekvencí resp. Proto pro magnetické obvody strojů přístrojů, které pracují střídavý proud,
užívá magneticky měkkých materiálů úzkou hysterezní smyčkou, viz Obr. 5), výkon ztracený dobu jedné periody roven
hV
hV
h fA
T
A
P 4.23 )
s jednotkou 3−
Jm Při jednom cyklu přemagnetování materiálu objemu třeba energie
VAA hhV 4. Podle Lenzova zákona tento proud takového
směru, aby svým vlastním magnetickým polem působil proti příčině svého vzniku.
. lze učinit např. periodou T,
(o střídavých proudech dále kap.
Naopak pro výrobu permanentních magnetů užívají magneticky tvrdé materiály širokou
hysterezní smyčkou, které vykazují velkou remanentní indukci koercivitu, viz Obr. 4.Elektrotechnika 127
Plocha hysterezní smyčky úměrná energii potřebné přemagnetování jednotkového
objemu materiálu, tj. Zmenšování ztrát se
provádí především zvyšováním elektrického odporu jádra. 4.9 (smyčka 1). Magneticky tvrdý materiál vyžaduje mnohem větší intenzitu magnetického pole
pro své odmagnetování )12
