Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 128 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Proto pro magnetické obvody strojů přístrojů, které pracují střídavý proud, užívá magneticky měkkých materiálů úzkou hysterezní smyčkou, viz Obr. Magneticky tvrdý materiál vyžaduje mnohem větší intenzitu magnetického pole pro své odmagnetování )12 . důsledku platnosti Faradayova indukčního zákona totiž v materiálu jádra indukuje oběhové napětí dt dB S dt d u −= Φ −=0 4. jeho složením z elektricky odizolovaných plechů také přidáním křemíku jejich materiálu. periodou T, (o střídavých proudech dále kap.25 ) Jedná tzv. Zmenšování ztrát se provádí především zvyšováním elektrického odporu jádra. 4.10. hysterezní ztráty, které způsobují zahřívání jádra cívky, kterou toto pole vytvářeno.9: Magneticky měkký tvrdý materiál Pro úplnost dodejme, při střídavém magnetování vznikají dále materiálu přídavné ztráty, tzv.Elektrotechnika 127 Plocha hysterezní smyčky úměrná energii potřebné přemagnetování jednotkového objemu materiálu, tj. 4.24 ) Pokud přemagnetování realizováno střídavým zdrojem frekvencí resp. Naopak pro výrobu permanentních magnetů užívají magneticky tvrdé materiály širokou hysterezní smyčkou, které vykazují velkou remanentní indukci koercivitu, viz Obr. hustotě energie ∫= HdBAh 4.9 (smyčka 2). Zvláště pak pro vysoké frekvence používají ferity, což jsou elektricky odizolované feromagnetické částice slisované potřebného tvaru. 4. Důsledek je nerovnoměrné rozložení magnetického pole průřezu jádra (pole vytlačováno jeho povrchu) již zmíněné přídavné ztráty, které materiál jádra zahřívají. Podle Lenzova zákona tento proud takového směru, aby svým vlastním magnetickým polem působil proti příčině svého vzniku.23 ) s jednotkou 3− Jm Při jednom cyklu přemagnetování materiálu objemu třeba energie VAA hhV 4. 5), výkon ztracený dobu jedné periody roven hV hV h fA T A P 4.26 ) které uzavřené dráze určitým odporem dává vzniknout vířivému proudu dt dB R S R u iv −== 0 , 4. lze učinit např. .27 ) jak schematicky znázorněno Obr.9 (smyčka 1). vířivými proudy. Obr. 4