hysterezní ztráty, které způsobují zahřívání jádra cívky, kterou toto pole
vytvářeno.
Obr. 5), výkon ztracený dobu jedné periody roven
hV
hV
h fA
T
A
P 4.24 )
Pokud přemagnetování realizováno střídavým zdrojem frekvencí resp.Elektrotechnika 127
Plocha hysterezní smyčky úměrná energii potřebné přemagnetování jednotkového
objemu materiálu, tj.9 (smyčka 1). hustotě energie
∫= HdBAh 4. 4.
Naopak pro výrobu permanentních magnetů užívají magneticky tvrdé materiály širokou
hysterezní smyčkou, které vykazují velkou remanentní indukci koercivitu, viz Obr.23 )
s jednotkou 3−
Jm Při jednom cyklu přemagnetování materiálu objemu třeba energie
VAA hhV 4.26 )
které uzavřené dráze určitým odporem dává vzniknout vířivému proudu
dt
dB
R
S
R
u
iv −== 0
, 4.10. Podle Lenzova zákona tento proud takového
směru, aby svým vlastním magnetickým polem působil proti příčině svého vzniku. 4.9: Magneticky měkký tvrdý materiál
Pro úplnost dodejme, při střídavém magnetování vznikají dále materiálu přídavné
ztráty, tzv. Zvláště pak pro
vysoké frekvence používají ferity, což jsou elektricky odizolované feromagnetické částice
slisované potřebného tvaru.9
(smyčka 2). lze učinit např. vířivými proudy. Magneticky tvrdý materiál vyžaduje mnohem větší intenzitu magnetického pole
pro své odmagnetování )12 . Proto pro magnetické obvody strojů přístrojů, které pracují střídavý proud,
užívá magneticky měkkých materiálů úzkou hysterezní smyčkou, viz Obr. Důsledek
je nerovnoměrné rozložení magnetického pole průřezu jádra (pole vytlačováno jeho
povrchu) již zmíněné přídavné ztráty, které materiál jádra zahřívají.
.25 )
Jedná tzv. 4. Zmenšování ztrát se
provádí především zvyšováním elektrického odporu jádra. periodou T,
(o střídavých proudech dále kap. 4.27 )
jak schematicky znázorněno Obr. důsledku platnosti Faradayova indukčního zákona totiž
v materiálu jádra indukuje oběhové napětí
dt
dB
S
dt
d
u −=
Φ
−=0 4. jeho složením z
elektricky odizolovaných plechů také přidáním křemíku jejich materiálu
